通过杨-巴克斯特化方法,把杨-巴克斯特系统中的有理解参数化,重新构造了一个新的三体幺正矩阵(R)123(θ1,θ2,φ),这里只考虑两格点间的相互作用,不受三体杨-巴克斯特条件的限制,其中参数θ1和θ2不随时间变化,而参数φ(t)=ωt是时间参量；当我们把这个矩阵作用在三粒子直积态{|klm〉；k,l,m=0,1}上时,可以得到一组八个具有相同三体纠缠度(τ123=sin2 θ1 sin2 θ2)的纠缠态；随着具有重要意义的参数θ1和θ2取值的改变,我们可以得到这个相同的三体纠缠度从0到1的任意取值,如图1所示；特别地,当参数θ1=θ2=π/2时,该系统的三体纠缠度达到最大值,此时对应的就是Greenberger-Horne-Zeilinger(GHZ)态；此外,通过选取θ1=θ2=θ,构造该三体系统一个有用的哈密顿量,为了计算方便这里引入自旋算符表示此哈密顿量,根据薛定谔方程得到该系统的本征值和相应的本征态；对于本征态的讨论,我们依赖于Berry几何相理论,可以得出该系统的Berry相与几何空间中的布洛赫立体角相对应,所以我们能够引入三个构成SU(2)代数群的算符,进而把该三体系统的哈密顿量写成更为简单的形式。