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本文在光锥规范下分析电子-质子深度非弹性散射过程中出现的胶子饱和现象。首先，引入四个动力学变量:Q2≡-q2，xBjorken≡Q2/2P·q，y≡P·q/k·P，v≡P·q/mp。在引入这四个变量后，计算出对Q2和xBjorken的微分散射截面，进而得到Callan-Gross关系和Bjo rken标度无关律。然后，重复前人推导、求解DGLAP演化方程和BFKL演化方程的过程。通过分析，我们发现双对数近似下的DGLAP演化方程和BFKL演化方程的结果一致。进一步分析，我们发现BFKL演化方程在快度变量Y很大的情形下的总散射截面违反了Froissart限制。于是，我们需要引入McLerran-Venugopalan模型和Balitsky-Kovchegov演化方程。Balitsky-Kovchegov演化方程满足Froissart限制。电子-质子深度非弹性散射过程，实质上是电子与质子内部的夸克通过虚光子发生相互作用的过程。假设一个虚光子转化为一个夸克-反夸克对，这个夸克-反夸克对就是一个色偶极子。当色偶极子-质子散射的散射振幅N（→b10⊥，→x10⊥，Y)(《)1（即αSY(《)1)时，Balitsky-Kovchegov演化方程等价于BFKL演化方程。我们通过Balitsky-Kovchegov演化方程，得到胶子饱和现象出现的条件。 我们通过分析给出，碰撞能量超过一定限度时，会迫使胶子大量聚集在同一高动量能级，导致强相互作用耦合变弱。电子与质子对撞时，电子-质子质心系能量越大，xBjorken越小。随着xBjorken的减小，质子的组分越来越多，质子的组分密度越来越大，质子内部就会越来越拥挤。当xBjorken(《)1时，胶子分布函数的贡献将占主导地位。最终，因质子内部随着xBjorken的减小而变得过于拥挤，胶子数不会随着xBjorken的减小而增加，即达到饱和。胶子饱和时，很多胶子都聚集在同一高动量能级Q2S，类似于Bose-Einstein凝聚。因此，胶子饱和状态通常称为“色玻璃凝聚态”。由于存在强相互作用耦合常数αS的渐近自由，胶子饱和现象出现的条件不仅与xBjorken有关，而且与Q2也有关系。