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基于手征夸克模型,本工作系统地研究了含轻-重味组分夸克的D、Ds、B和Bs介子谱的强衰变性质,对它们的分类以及未来在实验中的探寻提出了看法;同时探究共振能区光产生过程γN→π0N,以及介子驱动的π-p→Ko∧和ηn散射过程,对一些长期存在争议的核子共振态的性质以及散射机制提出了我们的看法。取得了系列创新成果,具体如下:一、通过研究D、Ds、B和Bs介子谱的强衰变性质,发现:(1)许多“丢失”的共振态具有比较窄的衰变宽度(r～50-150 MeV),它们极有可能在未来的实验中被观测到。而且有不少窄宽度的共振态主要衰变到第一轨道激发态,需引起实验重视;(2)最近实验新观测到的共振态DJ(3000)可能对应21P1-23P1的混合组态|2P1)上(JP=1+),极有可能与新发现的DsJ(3040)相对应;新发现的DJ*(3000)可能为13F4,但也不能排除作为量子数为J= 0+和2+的候选者;而新观测到的B(5970)极有可能对应自旋宇称量子数为JP= 3-的态 13D3。二、通过研究光产生过程γN → π0N,发现:(1)共振态△(1232)P33、N(1535)S11、N(1520)D13和N(1720)P13在这两个过程中起主要作用,它们与背景项u道和t道的干涉可以合理地解释第三共振能区以内的实验数据;(2)共振态N(1650)S1和△(1620)S31也有贡献,它们在由第二共振能区向第三共振能区过渡的区域对极化和微分截面等角分布有明显影响。(3)同时我们也提取了中间共振态△(1232)P33、N(1535)S11、N(1520)D13、NN(1720)P13、N(1650)S11及△(1620)S31的螺旋度振幅,并与其它理论组给出的结果进行了比较。三、通过研究散射过程π-p→K0∧和ηn,发现:(1)在阈值附近的贡献基本来自 N(1535)S1 和N(1650)S11。其中,共振态NN(1650)S11 与N(1535)S’11 有较强的组态混合;在π-p → K0∧总截面阈值附近出现的峰值结构主要源于核子共振态N(1535)S11和N(1650)S11干涉相长的结果;(2)共振态N(1520)D13对π-p-ηn微分截面的影响非常明显,在π-p→ K0∧ 中并没有发现明显贡献。π-p→K0∧的实验数据似乎隐含有N(1720)P13的明显贡献,提取的宽度和质量要明显小于粒子手册的值,需实验进一步确认;(3)核子极、u道及f道背景项对π-p→K0∧有较大影响;而在π-p→ηn过程,u道的贡献较明显,其与N(1650)S’11的干涉可解释在W(?)1.7 GeV可能存在的共振结构。