本文在手征SU(3)夸克模型和扩展手征SU(3)夸克模型下，采用共振群方法，研究了一些所有可能量子数的重味介子-重子（介子）相互作用的性质。　　首先，本文对不同量子数的NDs(*)、NBs(*)、ΔDs(*)和ΔBs(*)系统进行了理论计算，数值结果表明，所有系统内部相互作用都是弱吸引的，这种吸引力主要是由轻夸克间σ介子交换提供的;除了ΔBs(*)，其它系统内部相互作用在两种模型中行为相差不多，只是扩展手征SU(3)夸克模型中引力稍大，尤其是参数Ⅱ给出的引力相对最强。[ΔBs*]3/2系统在两种模型中的引力亦基本相同，只是中长程部分参数Ⅱ的引力稍强一点，而[ΔBs]3/2和[ΔBs*]5/2系统，由于扩展手征SU(3)夸克模型中矢量介子K*在短程作用区域提供了弱斥力，致使参数Ⅰ给出的短程吸引力略强于参数Ⅱ和Ⅲ。进一步求解束缚态的共振群方程发现，核子N或重子Δ与重味介子D(*）s和B(*）s之间的吸引力不足以形成相应的束缚态。同时，所有系统的S波的散射相移符号均为正，呈现引力作用;除了[ΔBs]3/2和[ΔBs*]5/2系统在高能（短程)区参数Ⅰ的相移幅度略高，即引力稍大外，其它系统都是参数Ⅱ的相移幅度略大，这一结论与前面系统内部相互作用分析的结果一致。所有P波散射相移均分布在零附近，有吸引的趋势;D波的贡献很小，几乎没有作用。　　其次，我们将同样的研究延伸到有反介子参与的相互作用，即不同量子数的N(D)(*)s、N(B)(*)s、Δ(D)(*）s和Δ(B)(*）s系统，理论结果显示，所有系统表现出的均是引力作用。[N(D)s]1/2和[N(D)*s]1/2系统在短程区域，参数Ⅱ和Ⅲ中由于矢量介子K*提供的斥力作用而使其引力弱于参数Ⅰ;而在中长程区域，由于扩展手征SU(3)夸克模型中σ介子提供的引力稍强，故参数Ⅱ和Ⅲ的引力要大于参数Ⅰ。[N(D)*s]3/2系统短程区域参数Ⅰ和参数Ⅲ的结果相差不太多。整体上看，参数Ⅱ给出的引力稍强。N(B)(*）s系统内部相互作用与N(D)(*）s相似;Δ(D)(*）s和Δ(B)(*）s系统亦分别与ΔDs(*)和ΔBs(*)系统类似。进一步求解束缚态方程发现，核子N或重子Δ与重味反介子(D)(*)s、(B)(*）s均无法形成束缚态。同时，我们的研究还发现每个系统S波散射相移给出的信息与相应的相互作用分析结论定性一致;P波和D波散射相移趋于零，几乎没有作用。　　最后，在相同的两个模型三组参数下，采用共振群的方法研究了同位旋为I=0或I=1时，不同自旋的重味介子D-介子K间的相互作用。介子D(D*)与介子K(K*)之间的相互作用在中低能（中长程）区是吸引力，并且吸引力主要来源于轻夸克间σ介子的交换。在同位旋I=0时，[DK]s=0、[D*K]s=1、[D*K*]s=0和[D*K*]s=1四个系统在扩展手征SU(3)夸克模型中，由于矢量介子提供较强的斥力作用，使得参数Ⅱ、Ⅲ中的引力要弱于参数Ⅰ;而[D*K*]s=2系统在短程均呈弱斥力作用，但由于参数Ⅱ、Ⅲ中矢量介子ρ和ω提供弱吸引力，致使参数Ⅰ给出的排斥力略大于参数Ⅱ和Ⅲ。在同位旋I=1时，各种自旋量子数的DK系统在三组参数中的内部有效相互作用均为吸引力，并且参数Ⅱ、Ⅲ中的引力高于参数Ⅰ中的，尤其是参数Ⅱ给出的吸引力最大。整体来看，同位旋为I=1的系统内部的引力作用要强于同位旋为I=0的系统。各种量子数的(D)K和D(K)系统内部均为吸引力，其中比较特殊的是同位旋为I=1的[(D)K]S=0，由于矢量介子ρ和ω提供弱斥力，该系统在扩展手征SU(3)夸克模型中的引力要弱于手征SU(3)夸克模型给出的引力;而其它系统是扩展手征SU(3)夸克模型中的引力更大，并且在参数Ⅱ中的吸引力最强。进一步采用共振群的方法求这些系统的束缚能，其结果表明重味介子D一介子K之间的吸引力不足以形成相应的束缚态，这一结论与其他研究方法所得到的结论是一致的。我们还对系统的S、P和D波的散射相移进行了研究，结果显示:S波散射相移给出的信息与前面内部相互作用分析结果一致;P波散射相移分布在零附近，有弱吸引的趋势;D波散射相移趋于零，几乎没有贡献。