论文部分内容阅读
本文在手征SU(3)夸克模型和扩展手征SU(3)夸克模型下,采用共振群方法,研究了一些所有可能量子数的重味介子-重子(介子)相互作用的性质。 首先,本文对不同量子数的NDs(*)、NBs(*)、ΔDs(*)和ΔBs(*)系统进行了理论计算,数值结果表明,所有系统内部相互作用都是弱吸引的,这种吸引力主要是由轻夸克间σ介子交换提供的;除了ΔBs(*),其它系统内部相互作用在两种模型中行为相差不多,只是扩展手征SU(3)夸克模型中引力稍大,尤其是参数Ⅱ给出的引力相对最强。[ΔBs*]3/2系统在两种模型中的引力亦基本相同,只是中长程部分参数Ⅱ的引力稍强一点,而[ΔBs]3/2和[ΔBs*]5/2系统,由于扩展手征SU(3)夸克模型中矢量介子K*在短程作用区域提供了弱斥力,致使参数Ⅰ给出的短程吸引力略强于参数Ⅱ和Ⅲ。进一步求解束缚态的共振群方程发现,核子N或重子Δ与重味介子D(*)s和B(*)s之间的吸引力不足以形成相应的束缚态。同时,所有系统的S波的散射相移符号均为正,呈现引力作用;除了[ΔBs]3/2和[ΔBs*]5/2系统在高能(短程)区参数Ⅰ的相移幅度略高,即引力稍大外,其它系统都是参数Ⅱ的相移幅度略大,这一结论与前面系统内部相互作用分析的结果一致。所有P波散射相移均分布在零附近,有吸引的趋势;D波的贡献很小,几乎没有作用。 其次,我们将同样的研究延伸到有反介子参与的相互作用,即不同量子数的N(D)(*)s、N(B)(*)s、Δ(D)(*)s和Δ(B)(*)s系统,理论结果显示,所有系统表现出的均是引力作用。[N(D)s]1/2和[N(D)*s]1/2系统在短程区域,参数Ⅱ和Ⅲ中由于矢量介子K*提供的斥力作用而使其引力弱于参数Ⅰ;而在中长程区域,由于扩展手征SU(3)夸克模型中σ介子提供的引力稍强,故参数Ⅱ和Ⅲ的引力要大于参数Ⅰ。[N(D)*s]3/2系统短程区域参数Ⅰ和参数Ⅲ的结果相差不太多。整体上看,参数Ⅱ给出的引力稍强。N(B)(*)s系统内部相互作用与N(D)(*)s相似;Δ(D)(*)s和Δ(B)(*)s系统亦分别与ΔDs(*)和ΔBs(*)系统类似。进一步求解束缚态方程发现,核子N或重子Δ与重味反介子(D)(*)s、(B)(*)s均无法形成束缚态。同时,我们的研究还发现每个系统S波散射相移给出的信息与相应的相互作用分析结论定性一致;P波和D波散射相移趋于零,几乎没有作用。 最后,在相同的两个模型三组参数下,采用共振群的方法研究了同位旋为I=0或I=1时,不同自旋的重味介子D-介子K间的相互作用。介子D(D*)与介子K(K*)之间的相互作用在中低能(中长程)区是吸引力,并且吸引力主要来源于轻夸克间σ介子的交换。在同位旋I=0时,[DK]s=0、[D*K]s=1、[D*K*]s=0和[D*K*]s=1四个系统在扩展手征SU(3)夸克模型中,由于矢量介子提供较强的斥力作用,使得参数Ⅱ、Ⅲ中的引力要弱于参数Ⅰ;而[D*K*]s=2系统在短程均呈弱斥力作用,但由于参数Ⅱ、Ⅲ中矢量介子ρ和ω提供弱吸引力,致使参数Ⅰ给出的排斥力略大于参数Ⅱ和Ⅲ。在同位旋I=1时,各种自旋量子数的DK系统在三组参数中的内部有效相互作用均为吸引力,并且参数Ⅱ、Ⅲ中的引力高于参数Ⅰ中的,尤其是参数Ⅱ给出的吸引力最大。整体来看,同位旋为I=1的系统内部的引力作用要强于同位旋为I=0的系统。各种量子数的(D)K和D(K)系统内部均为吸引力,其中比较特殊的是同位旋为I=1的[(D)K]S=0,由于矢量介子ρ和ω提供弱斥力,该系统在扩展手征SU(3)夸克模型中的引力要弱于手征SU(3)夸克模型给出的引力;而其它系统是扩展手征SU(3)夸克模型中的引力更大,并且在参数Ⅱ中的吸引力最强。进一步采用共振群的方法求这些系统的束缚能,其结果表明重味介子D一介子K之间的吸引力不足以形成相应的束缚态,这一结论与其他研究方法所得到的结论是一致的。我们还对系统的S、P和D波的散射相移进行了研究,结果显示:S波散射相移给出的信息与前面内部相互作用分析结果一致;P波散射相移分布在零附近,有弱吸引的趋势;D波散射相移趋于零,几乎没有贡献。