iHZZ反常耦合系数的测量对新物理的发现起着关键性的作用。在本文中,我们利用旋量螺旋度计算振幅的方法,计算了反常希格斯玻色子直接参与过程(gg→H→ZZ→2e2μ)的振幅,并将计算结果写进MCFM程序包内(Monte Carlo for FeMtobarn)。为了增加实验统计,我们将4e/4μ末态过程也考虑进去。数值模拟了离壳区域标准模型希格斯玻色子直接参与过程、反常希格斯玻色子直接参与过程和包含箱图的背景过程(g9→ZZ-→2e2μ)之间的干涉以及它们的自干涉,利用散射截面数据限制了反常耦合系数。本文的第2章是理论背景的介绍,这部分内容主要包括三部分:一是有效场论,通过给定的有效拉氏量推导出耦合相互作用顶点。二是对旋量螺旋度计算振幅方法的介绍。三是对MCFM程序的一般介绍。在第3章中我们主要介绍了 CMS实验在HZZ反常耦合系数限制方面的进展以及不足,第4章和第5章是我们主要的研究工作,主要包括以下几个方面:1.理论计算,我们在树图水平上用旋量螺旋度计算振幅的方法计算了反常希格斯玻色子直接参与过程CP-even项和CP-odd项的振幅,与标准模型希格斯玻色子直接参与过程的螺旋度振幅进行简单的比较。与此同时,我们重点强调了2e2μ末态过程和4e/4μi末态过程在计算上的差别。为了与CMS实验的观测结果进行比较,对螺旋度振幅求平方和,然后对相空间和部分子分布函数求积分得到部分子水平上的散射截面。2.数值结果,我们将上面的计算结果写进MCFM程序包,并且展示了我们在MCFM程序包内新增的过程以及这些过程的螺旋度振幅计算程序,对于这一部分的计算结果在今后的研究中可以拿来直接用。然后利用CMS cut条件进行模拟得到不同情况下的散射截面,并对在壳区域和离壳区域的数据进行理论分析,我们观察到反常CP-even希格斯玻色子直接参与过程与包含箱图的背景过程在离壳区域的干涉不能忽视。除此之外,从散射截面的对比来看,考虑4e4μ末态过程将增加2倍的实验统计。所以我们综合考虑这两方面对HZZ反常耦合系数进行限制。CMS实验没有考虑反常希格斯玻色子直接参与信号过程与包含箱图背景过程之间在离壳区域的干涉,我们考虑这一干涉之后与其他数据对比,发现这一干涉具有振幅减小的作用,而且数值比较大,因此需要这部分干涉效应应该被考虑进去。