基于非相对论的组分夸克模型,我们研究了基态全重味四夸克态和壳层数N≤2的ΩQQQ（Q=s,c,b）重子态的质量谱。同时利用夸克势模型得到的质量和波函数,我们进一步研究了壳层数N ≤ 2的ΩQQQ（Q=s,c,b）重子态的衰变性质。主要的研究结果如下:一、通过研究全重味四夸克态我们发现:（1）所有的全重味四夸克系统cccc、bbbb、bbcc/ccbb、bccc/ccbc、bcbb/bbbc、和 bcbc 的基态质量全部高 于其所对应的两个介子的阈值,因此很容易通过夸克重组而衰变到两个介子。这就意味着不存在紧致稳定的全重味四夸克态。（2）线性禁闭势为全重味四夸克系统的基态质量提供了很大的正能量,在计算质量谱的过程中需要考虑禁闭势的贡献。二、通过研究Ω重子谱我们发现:（1）Ω（2012）共振态可以被解释为自旋-宇称为JP=3/2-的1P波的态Ω（12P3/2-）,其质量与衰变特征得到合理的理论解释。我们也预测Ω（2012）共振态有可能在辐射衰变道Ω（1672）γ上被发现。对于另外一个第一轨道激发态Ω（12P1/2-）,其也具有比较窄的宽度,大约12 MeV。随着将来实验数据的增多,我们预测Ω（12P1/2-）态可以在ΞK0和Ξ0K-不变质量谱,能量1.95 GeV附近被清晰地重建出来。（2）粒子物理手册中的Ω（2250）共振态是Ω（14D5/2+）态很好的候选者,其质量与强衰变特征都能在夸克模型框架内得到合理的理论解释。需要指出的是Ω（14D5/2+）和Ω（12D3/2+）的质量比较接近。但是Ω（12D3/2+）这个态的宽度比较窄,只有几个MeV,且主要衰变道ΞK和Ξ（1530）K的分支宽度比与Ω（14D5/2-）相应的分支宽度比差别很大,因此实验上通过测量ΞK和Ξ（1530）K这两个道的分支比,可以有效地区分Ω（14D5/2+）和Ω（12D3/2+）这两个态。同时我们还发现Ω（12D3/2+）这个态可以通过辐射衰变道Ω（2012）γ重建出来。（3）对于其它的1D波的态,我们发现Ω（14D7/2+）和Ω（14D1/2+）这两个态的主要衰变道都是ΞK,其宽度大约都是40 MeV,这两个态可以在ΞK不变质量谱,能量分别在2.3 GeV和2.1 GeV能量附近重建出来。Ω（12D5/2+）这个态的主要衰变道是Ξ（1530）K,其总衰变宽度比较窄约为19 MeV。因此Ω（12D5/2+）可以在Ξ（1530）K的不变质量谱,能量2.3 GeV附近去寻找。Ω（14D3/2+）态的宽度约为30 MeV,且主要衰变到ΞK和Ξ（1530）K。因此对于实验上寻找尚未发现的ΩΩ（14D3/2+）态,在ΞK和Ξ（1530）K这两个不变质量谱,能量2.2 GeV进行观测将具有重要意义。（4）对于2S波的两个态Ω2（22S1/2+）和Ω（24S3/2+）,这两个态的宽度都很窄,只有几MeV。这两个态的质量劈裂大约有70 MeV。Ω（22S1/2+）和Ω（24S3/2+）态可以在Ξ（1530）K不变质量谱,能量2.2 GeV附近去观测。同时Ω（22S1/2+）态还可以通过末态Ω（2012）γ重建出来。三、通过研究Ωccc和Ωbbb重子谱我们发现:（1）Ωccc和Ωbbb的基态质量分别为4828 MeV和14432 MeV。对于激发态,我们预测Ωccc的1P波、1D波、2S波的质量范围分别为 5.14-5.16 GeV、5.35-5.43 GeV、5.28-5.38 GeV;Ωbbb的1P波、1D 波、2S 波的质量范围分别为 14.77-14.78 GeV、14.97-15.02 GeV、14.85-14.96 GeV。（2）对于Ωccc重子,1P→1S的辐射跃迁率比较大,其辐射分支宽度可达几KeV;同时以E1跃迁为主的过程12D3/2+→12P1/2+,3/2+、12D5/2+→12P3/2+、22S1/2+→12P1/2+,3/2+辐射分支宽度也比较大,其辐射分支宽度可达数十KeV。而对于Ωbbb重子,其辐射衰变分支宽度要比对应的Ωccc重子的情况小一到两个数量级。