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基于非相对论的组分夸克模型,我们研究了基态全重味四夸克态和壳层数N≤2的ΩQQQ(Q=s,c,b)重子态的质量谱。同时利用夸克势模型得到的质量和波函数,我们进一步研究了壳层数N ≤ 2的ΩQQQ(Q=s,c,b)重子态的衰变性质。主要的研究结果如下:一、通过研究全重味四夸克态我们发现:(1)所有的全重味四夸克系统cccc、bbbb、bbcc/ccbb、bccc/ccbc、bcbb/bbbc、和 bcbc 的基态质量全部高 于其所对应的两个介子的阈值,因此很容易通过夸克重组而衰变到两个介子。这就意味着不存在紧致稳定的全重味四夸克态。(2)线性禁闭势为全重味四夸克系统的基态质量提供了很大的正能量,在计算质量谱的过程中需要考虑禁闭势的贡献。二、通过研究Ω重子谱我们发现:(1)Ω(2012)共振态可以被解释为自旋-宇称为JP=3/2-的1P波的态Ω(12P3/2-),其质量与衰变特征得到合理的理论解释。我们也预测Ω(2012)共振态有可能在辐射衰变道Ω(1672)γ上被发现。对于另外一个第一轨道激发态Ω(12P1/2-),其也具有比较窄的宽度,大约12 MeV。随着将来实验数据的增多,我们预测Ω(12P1/2-)态可以在ΞK0和Ξ0K-不变质量谱,能量1.95 GeV附近被清晰地重建出来。(2)粒子物理手册中的Ω(2250)共振态是Ω(14D5/2+)态很好的候选者,其质量与强衰变特征都能在夸克模型框架内得到合理的理论解释。需要指出的是Ω(14D5/2+)和Ω(12D3/2+)的质量比较接近。但是Ω(12D3/2+)这个态的宽度比较窄,只有几个MeV,且主要衰变道ΞK和Ξ(1530)K的分支宽度比与Ω(14D5/2-)相应的分支宽度比差别很大,因此实验上通过测量ΞK和Ξ(1530)K这两个道的分支比,可以有效地区分Ω(14D5/2+)和Ω(12D3/2+)这两个态。同时我们还发现Ω(12D3/2+)这个态可以通过辐射衰变道Ω(2012)γ重建出来。(3)对于其它的1D波的态,我们发现Ω(14D7/2+)和Ω(14D1/2+)这两个态的主要衰变道都是ΞK,其宽度大约都是40 MeV,这两个态可以在ΞK不变质量谱,能量分别在2.3 GeV和2.1 GeV能量附近重建出来。Ω(12D5/2+)这个态的主要衰变道是Ξ(1530)K,其总衰变宽度比较窄约为19 MeV。因此Ω(12D5/2+)可以在Ξ(1530)K的不变质量谱,能量2.3 GeV附近去寻找。Ω(14D3/2+)态的宽度约为30 MeV,且主要衰变到ΞK和Ξ(1530)K。因此对于实验上寻找尚未发现的ΩΩ(14D3/2+)态,在ΞK和Ξ(1530)K这两个不变质量谱,能量2.2 GeV进行观测将具有重要意义。(4)对于2S波的两个态Ω2(22S1/2+)和Ω(24S3/2+),这两个态的宽度都很窄,只有几MeV。这两个态的质量劈裂大约有70 MeV。Ω(22S1/2+)和Ω(24S3/2+)态可以在Ξ(1530)K不变质量谱,能量2.2 GeV附近去观测。同时Ω(22S1/2+)态还可以通过末态Ω(2012)γ重建出来。三、通过研究Ωccc和Ωbbb重子谱我们发现:(1)Ωccc和Ωbbb的基态质量分别为4828 MeV和14432 MeV。对于激发态,我们预测Ωccc的1P波、1D波、2S波的质量范围分别为 5.14-5.16 GeV、5.35-5.43 GeV、5.28-5.38 GeV;Ωbbb的1P波、1D 波、2S 波的质量范围分别为 14.77-14.78 GeV、14.97-15.02 GeV、14.85-14.96 GeV。(2)对于Ωccc重子,1P→1S的辐射跃迁率比较大,其辐射分支宽度可达几KeV;同时以E1跃迁为主的过程12D3/2+→12P1/2+,3/2+、12D5/2+→12P3/2+、22S1/2+→12P1/2+,3/2+辐射分支宽度也比较大,其辐射分支宽度可达数十KeV。而对于Ωbbb重子,其辐射衰变分支宽度要比对应的Ωccc重子的情况小一到两个数量级。