本文成功合成了LaCo13-xBex(x=0.0-4.0)、PrFe13-xBex(x=2.0-5.0)和LaCo13-xBx(x=0.0-1.0)三种具有立方结构的1：13型稀土过渡族金属间化合物，并对它们的磁性进行了研究，同时对具有Mn5Si3型结构的Mn基金属间化合物的磁性以及磁热效应进行了较为系统的研究。 在LaCo13-xBex(x=0.0-4.0)化合物中，随着Be含量的增加，体系的晶胞参数、饱和磁矩和居里温度单调下降。研究表明，Be原子对Co原子的替代，在x=2.5之前，Co-Co原子间的交换作用几乎保持不变，当x＞2.5后，Co-Co原子间的交换作用迅速上升，因此可以说明居里温度下降的主要原因是体系磁矩的下降。另外发现刚性带模型不适合于解释LaCo13-xBex化合物的磁矩，而利用磁价模型却能得到比较好的解释。同时可以判断具有立方结构的LaCo13-xBex化合物是强铁磁性的，且其平均原子磁矩与平均磁价的关系非常好地满足公式＜μ＞=＜Zm＞+0.8。 在PrFe13-xBex(x=2.0-5.0)化合物中，随着Be含量的增加，其晶胞参数减小。在高达12T的强磁场下，其磁化曲线均不能达到饱和。随着Be含量的增加，样品的磁化强度反而升高。在冻结温度(～9K)以下，PrFe13-xBex化合物处于类自旋玻璃状态，但存在一定的长程有序。在冻结温度以上，随着温度的提高，处于一种锥形亚铁磁状态，但当温度达到某一临界值后，又成为磁性较强的另一种锥形亚铁磁态或准铁磁态。当达到居里温度后，PrFe13-xBex化合物变为顺磁态，且居里温度随Be含量的增加几乎线性下降。同时本文给出了该系列化合物的磁相图。 对于LaCo13-xBx(x=0.0-1.0)化合物，B原子对Co原子的替代使得饱和磁化强度降低，同时平均原子磁矩利用磁价模型可以得到很好的解释，且与平均磁价的关系仍然遵循规律＜μ＞=＜Zm＞+0.8。 对Mn5Ge3-xMx(M=Ga，Al，Sn)化合物的磁性进行了研究，并结合前人对M=Pb，Sb，Si的研究结果对该系列化合物进行了综合分析。结果表明，当M比Ge的原子半径大时，由于M对Ge的替代，使得晶胞参数增大。并且在替代量很小时，平均Mn原子磁矩便快速下降，然后又比较快的上升，之后又缓慢下降。而对于M=Sb，Si时，它们的原子半径与Ge相当，这种现象消失。因此说明这种现象主要是由于Mn-Mn键长的变化所导致。该系列化合物的居里温度随替代量的变化呈现比较复杂的变化趋势，但Mn-Mn原子间的交换作用常数的变化存在规律性。当替代原子比Ge原子的原子半径大时，从总体上说都使得Mn-Mn原子间交换作用增强，但Mn-Mn原子间的交换作用与替代量的关系存在一个极大值，即当替代量较小时，Mn-Mn原子间交换作用迅速增高，然后再下降，极大值所对应的x值随着替代原子的半径减小而增加。 本文对Mn5Ge3-xMx(M=Ga，Al，Sn)化合物的磁热效应进行了研究。结果表明，对于Mn5Ge3-xGax化合物，当x=0，0.3，0.6和0.9时，在0-5T磁场变化下最大磁熵变值分别为6.1，6.6，6.2J/(kgK)。Ga对Ge的替代降低了磁熵变值，但使得磁熵变与温度的曲线变得平坦，尤其在5T磁场变化下其半高宽有明显增加。对于Sn和Al对Ge的替代，同样使得磁熵变值下降，半高宽增加。另外在该系列化合物的Arrott图中在高于居里温度时发现了不连续点，即当磁场达到一定值(临界磁场)时，样品的顺磁磁化率突然减小。临界磁场随温度的升高而几乎线性增加。这可解释为外磁场增加到一定程度时，3d电子的费米面发生了变化，从而导致有效电子数减小。 成功合成了具有Mn5Si3型结构的Mn5-xFexGe3(x=0.0-2.0)化合物。随着Fe含量的增加，晶胞参数减小，饱和磁矩单调下降，并且T-T交换作用明显增强，从而导致居里温度几乎线性增长。对Mn4.5Fe0.5Ge3及Mn3.5Fe1.5Ge3化合物的磁热效应研究表明，Fe对Mn的替代导致了磁熵变值减小，其磁熵变最大值在磁场变化为0-5T时可达6.5和5.7J/kgK，但半高宽值有明显增加。 在MnSi3-xGex(x=0.0-1.5)化合物中，随着Ge含量的增加，样品一直保持六角Mn5Si3结构，且逐渐由反铁磁性向铁磁性过度，样品的平均Mn原子磁矩上升。而居里温度随x的增加开始迅速上升，然后几乎保持不变，这可解释为不同键长的Mn-Mn原子间的交换作用随原子间距的变化而存在不同变化。Mn5Si1.5Ge1.5样品在0-5T磁场变化下最大磁熵变值为4.4J/(kgK)，但在250K-300K之间，该样品的磁熵变值近乎恒定。