负折射是一种奇特的光传播现象，表现为在两介质界面处入射光和折射光位于法线的同侧，由此提供了一种新型操纵光束的手段，可以实现突破衍射极限的亚波长成像以及应用于隐身设备，在纳米波导、新束流操纵设备、量子光子学和非线性开关等一系列光学领域都有巨大的应用价值，成为近年研究的热点。2000年，D. R. Smith等人首次利用金属线和开口谐振环组合阵列结构在微波段证实了负折射现象的存在，此外以渔网状双负材料为代表的微纳结构已经在光波段实现了负折射。但是这些负折射材料的微纳结构复杂，制备时需要利用高端的纳米加工技术，且存在着强烈的能量损耗，制约着负折射材料实用化的发展。结合液晶可以通过分子排列方式来调节光传播的特性，本论文探索了实现光波段负折射的各种材料结构。首先研究了向列相液晶中产生光波段负折射现象的条件。研究了液晶双折射率差Δn、分子排列方向和入射角等因素对负折射角的影响。液晶分子指向矢与入射界面的夹角0°<<90°可以实现光波段负折射；约为40°时，能够获得最大负折射角；在高Δn液晶中可以实现更大的负折射角，实验上利用Δn高达0.42的液晶材料，在λ=532nm处检测到-14°的负折射角，约为文献报道值的2倍；通过调控电压改变液晶分子排列方向，可以实现负折射角的调谐。针对向列相液晶中只能在某一侧入射产生负折射以及负折射角度小的缺陷，依据符号相反介电张量的双曲线型负折射材料的设计，研究了金属纳米球掺杂液晶的介电张量模型，计算了银纳米球掺杂液晶的双曲线型色散曲线，并得出在450~560nm波长范围内能够获得负折射；同时在银纳米球半径较小、掺杂体积分数较高以及液晶的Δn值较大时，更利于双曲线型材料的实现。实验上还制备了多孔氧化铝支撑的银纳米线阵列型材料，利用反射光谱检测出在波长780nm处的负折射。针对银纳米球/液晶和银纳米线/氧化铝材料的强烈能量吸收问题，提出采用反六角溶质液晶自组装银纳米线阵列的方案，利用反六角溶质液晶小介电常数的性质，降低光能吸收，实现了宽光波段的负折射。理论计算了银纳米线/反六角溶质液晶材料的负折射，表明在大于440nm的可见到近红外光波段内均能获得全方位负折射，且折射角随着波长的减小而增大；如果再在此材料中加入增益染料分子，可以更有效地减小能量损耗，透过率显著提高。