本文利用金相显微镜、扫描电镜(SEM)、原子力显微镜(AFM)及透射电镜(TEM)对铁基合金{259}_f、{225}_f、{557}_f、{3，10，15}_f马氏体的形态、内部亚结构、表面浮凸及相界面结构等进行了研究，并讨论了母相预变形对相变的影响机制。 研究结果表明：{3，10，15}_f马氏体的形成及长大完全依靠变体间的自协作，母相只进行了弹性协调，基体和孪生变体间的自协作使马氏体惯习面成为宏观“不变平面”，且在长大过程中，马氏体—奥氏体界面晶体取向保持N-W关系。{259}_f马氏体存在中脊，马氏体片的生长为自中脊区向两侧长大的“复生机制”，马氏体-奥氏体两相晶体取向关系接近于G-T关系。{225}_f马氏体没有中脊，孪晶集中于界面的一侧，向另一侧的生长过程中需要较多的母相塑性协调，使长大前沿的马氏体-奥氏体两相晶体取向关系与孪晶初期形成的取向偏离，惯习面不再保持不变平面。{557}_f马氏体的形成及长大完全依靠母相的塑性协调，亚结构为全位错，马氏体惯习面发生转动。 利用AFM对{3，10，15}_f、{259}_f、{225}_f、{557}_f马氏体表面浮凸进行了定量观察与分析。{3，10，15}_f表面浮凸边界特别整齐，为“”型，构成浮凸的两侧倾斜表面特别平直，表面浮凸具有一定的“自相似性”。{259}_f马氏体的表面浮凸成子弹头状排列，为“N”字型，构成浮凸的两侧倾斜表面基本平直。{225}_f马氏体表面体浮凸由许多小的亚单元(或小浮凸)构成大的浮凸群，浮凸高度不是很高，起伏也不大，浮凸也成“N”字型，但浮凸一侧比较平直，另一侧有点起伏，浮凸高度和浮凸角与{259}_f马氏体相比差别很大。{557}_f表面浮凸成“孤立岛状”浮凸群的形式分布于奥氏体基体上，浮凸群由不同方向的“浮凸束”构成，“浮凸束”是由若干个单根马氏体表面浮凸构成，浮凸束呈不规则的“N”型，单根马氏体表面浮凸呈“帐篷”型，表面浮凸不是通过一次均匀切变形成的，浮凸形状为非IPS(invariant plane strain)型。 母相预变形对{259}_f马氏体形态及表面浮凸的影响很大，对{557}_f、{225}_f马氏体形态及表面浮凸的影响不大。{259}_f马氏体随母相拉伸变形量的增加，马氏体变得细长，有明显的多向性、扭折现象，甚至有少量扭断，边界也由平直趋向曲折甚至呈锯齿状；浮凸也有扭折趋势，甚至有明显扭折迹象。随压缩变形量增加，{259}_f马氏体具有明显的方向性，马氏体片以细片状平行排列，并且马氏体片的边缘较为破碎，中脊也发生了弯曲或折断。表面浮凸也由开始的变化不大，到后来不太平整。 本文对马氏体相界面研究表明：{3，10，15}_f马氏体在(111)_f面上的共格位错在相界面上形成台阶的可能性最大。(557)_f板条马氏体相界位错来源于惯习面(111)_f上的错配，不同于来源于点阵不变切变的普通点阵位错，马氏体相界出现台阶结构是半共格相界动力学约束的结果。根据相变晶体学K-S关系，(225)_f马氏体相变时，在奥氏体内某一区域发生两次切变，结果使(111)_f面转变为马氏体的(110)_m面，(112)_f面 铁基合金马氏体形态、表面浮凸及相界面研究转变为（112／。该切变是由 Burgers矢量为h和b。的位错分别扫过（ill）f＄叫112if面所致。（225）f马氏体是以分解后分布在 ollZI／面上的 bZ相变位错分支的运动为主，以（ill）腼上的h分支运动为辅；6刃冯氏体则刚好相反。