在铁基超导体中，一个待解决问题就是电子图像到底是巡游的还是局域的。巡游图像理论以Hubbard模型作为出发点。在位的库仑相互作用以及电子与空穴口袋的嵌套将导致很强的自旋涨落。由于超导通道和磁通道的交叠，配对相互作用被诱发。只要自旋涨落没有强到可以形成磁序，在低温下由于Cooper机制超导就会发生。磁性涨落的结构主要由费米面以及能带结构决定，进而影响超导的配对对称性。在局域磁矩图像下，相互作用包括最近邻键位和次近邻键位两部分自旋交换耦合，就是t-J1-J2模型。这时候从平均场的观点看，配对相互作用已经由交换耦合提供了。最近邻键位和次近邻键位上的两种交换耦合的竞争决定了配对相互作用的大小，而配对对称性最终取决于其能隙函数是否在费米面上达到最大。对于一些同时有电子口袋和空穴口袋的粒子，两种电子图像得出来的结果定性上都与实验一致。在巡游电子图像下，电子口袋和空穴口袋间由自旋涨落引发的排斥的配对相互作用使得能隙函数改变符号，形成s±配对。在局域图像下，当次近邻键位的交换耦合J2相比最近邻键位的J1更占主导时，配对主要出现在次近邻键位上，形成s±配对对称性。但是，在最近发现的碱金属铁硒超导体AFe2Se2中，两种图像出现了不一致。在巡游图像下，基于五代模型的重整化群方法的计算发现在两个电子口袋间的散射主导并产生了很强的棋盘型的自旋涨落，因此，一个没有节点的d波配对成为主导的配对对称性。在局域图像下，只要次近邻键位的交换耦合项J2强于最近邻j1，配对对称性就仍然是s波。　　在本文中，第一章简单介绍了超导的发展史，以及铁基超导的发展概况。第二章在巡游图像下用奇异模泛函重整化群(SMFRG)方法研究了单轨道Hubbard模型，系统的磁性涨落的结构主要取决于能带的结构，逐渐增大最近邻跃迁项t1，在Γ点的空穴口袋被压低，从而压制了电子-空穴散射主导的磁性涨落，电子口袋内的散射逐渐占主导;超导方面，配对对称性由s波逐渐变为d波。第三章在局域图像下用隶波色子平均场(SBMF)方法研究了对应的单轨道t-J模型，随着最近邻跃迁t1的增强，系统的磁序从条纹型的自旋密度波逐渐变为棋盘型的自旋密度波，超导方面配对对称性从s逐渐变为d波，这与SMFRG计算所得的结果定性上是一致的。第四章进行了总结，通过两种电子图像下的相图的比较，说明两种电子图像在定性上给出了一致的结论，而对应的碱金属铁西超导体，认为属于其中的s波配对情况。