【摘 要】
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近年来，激光玻璃在激光技术领域中得到了广泛应用，它快速推动着激光器件的发展，并成为高功率和高能量激光器的主要激光材料，如近年来引人瞩目的高功率掺钬固体激光器。 针对高
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近年来，激光玻璃在激光技术领域中得到了广泛应用，它快速推动着激光器件的发展，并成为高功率和高能量激光器的主要激光材料，如近年来引人瞩目的高功率掺钬固体激光器。
针对高功率激光器的强烈需求，本文设计了基质材料的结构、组成和制备工艺参数，研制了具有优良激光性能的稀土掺杂氟磷酸盐激光玻璃主动材料；
本文制备了不同Al(PO<,3>)<,3>含量的掺铥系列氟磷玻璃，采用Judd-Ofelt理论计算了材料的光谱参数；采用美国PerkinElmer公司制造的Lambda 900UV/VIS/NIRSpectrometer测定吸收光谱，采用Niclet-800型傅立叶变换红外光谱仪测量其荧光光谱。研究了其结构、热稳定性和光谱性质。以及在Tm<3+>和Ho<3+>不同摩尔分数掺杂下Cr<3+>/Tm<3+>/Ho<3+>共掺氟磷酸盐玻璃在2.0μm处的发光特性。并且用Judd-Ofelt理论计算了强度参量，并由此计算了激发能级的自发辐射跃迁速率、辐射寿命、荧光分支比等光谱参量。通过理论计算和材料的激光性能实验分析，揭示了氟磷玻璃系统中，稀土离子和玻璃结构对光谱特性的作用机制。
研究结果表明：在室温下，用786nm半导体激光器泵浦这些掺钬玻璃，当Ho<3+>的浓度为11.296x10<19>个/cm<3>(0.5mol％)，Tm<3+>的浓度为9.212×10<20>个/cm<3>(4.5mol％)时，该掺钬玻璃(P8)在2.0μm波段实现强的荧光发射，中心波长为2.036μm，荧光半宽高(FWHM)为96.2nm。并用Judd-Ofelt理论计算了该玻璃(P8)的强度参量Ω t(t=2，4，6)，给出了Ho<3+>离子光谱特性的计算结果。此外，氟磷酸盐玻璃系统能接受较高的Tm<3+>、Ho<3+>掺杂率，获得的P8玻璃有较宽的荧光线宽，是可产生2.0μm波长固体激光器理想的候选材料。
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