Top夸克早于1995年在CDF实验和DO实验上被发现,自此以后,对于Top夸克性质的测量就是高能物理界一个非常有意义的课题。这篇论文的核心内容是利用大型强自对撞机LHC上ATLAS实验的7TeV数据通过Top夸克对的半轻子衰变道来测量其产生截面。这一测量用到的是ATLAS在2010年积累的质子-质子对撞数据,总的积分亮度为33.7 pb-1。根据Top夸克对半轻子衰变的末态特点,作了如下的事例判选条件：一个且仅有一个好的孤立轻子（包括电子和μ子）,大的丢失横能量，至少四个jet。在这样的判选条件之后,在真实数据中电子道选出709个事例而μ子道选出583个事例。在本底的估计中,QCD多jet本底是由基于真实数据的矩阵方法测量得到的,其结果为电子道有249.4±74.8个事例、μ子道有40.3±12.9个事例。对于主要本底W+jets的测量用了三种基于真实数据的方法：正负电荷不对称法Berends Scaling的方法以及以上两者组合的方法。其中,正负电荷不对称法在现有数据量较小的情况下,主要受到统计误差的限制,误差比较大Berends Scaling的方法的误差则主要来自这一方法中的系统误差；最后,结合这两个方法分别的优点,两者组合的方法给出更小系统误差加统计误差的总误差,结果是：电子道273.0±78.2个事例,μ子道293.5±81.1个事例。除以上两个主要本底之外的其他物理道本底要小得多.所以它们是用蒙特卡罗数据进行估计的。信号事例数是通过拟合b-jet数的分布得到的,与此同时b-jet判定效率也作为一个变量,由拟合给出。这个同时拟合信号事例数和b-jet判定效率的方法称之为“tagcounting法,其优点在于既利用了b-jet数的信息,又避免了从其他方法的测量当中引入b-jet判定效率。在拟合中,本底作为b-jet数的函数,挨个从真实数据事例数中扣除。由于零b-jet的事例受到很大的本底污染,所以在拟合过程中没有使用。最后信号事例数的结果是电子道203.4±19.8个事例,μ子道221.5±19.6个事例,组合道424.6±27.8个事例,其中误差为统计误差。此方法中的系统误差也挨个考虑了,最后得到这三个道的相对系统误差为27.8%,22.4%和22.3%。在得到信号事例数之后,以下公式便被用于测量Top夸克对的产生截面：其中,L是数据的积分亮度,A·∈是从蒙特卡罗数据中得到的信号事例接收度乘以选择效率。考虑到蒙特卡罗和真实数据的差别,比如轻子的触发效率、重建效率、鉴别效率以及能量分布,因而需要在A·∈上乘以从数据中测得的校正因子。由于电子和μ子的组合道能够给出更小的统计误差,所以得到Top夸克对在组合道中的测量结果为148.1±34.9 pb,其中误差包括了系统误差和统计误差的总误差。这一测量结果与粒子物理标准模型用Hathor工具计算道NNLO的结果相一致,也在误差范围内与其他方法的测量结果相符合。2011年预计将有更大量的实验数据,我们有充分的理由相信对于Top夸克对的截面测量将得到更为精确的结果。