自80年代中期¹¹Li等中子滴线附近轻核的中子晕（或中子皮）被发现以来，晕核一直是核物理研究的一个热点。通过实验和理论上的不断开拓，不仅发现了一系列丰中子轻核的中子晕结构，还观察到若干丰质子轻核具有质子晕的迹象。这些研究成果使人们对晕核的结构特性、形成条件、反应机制和激发模式有了比较深入的了解。除滴线附近轻核的基态外，九十年代有人预言稳定核的高同位旋激发态也可能具有晕结构，¹³C第一激发态和⁶Li第二激发态被列为首选的研究对象。前者的中子晕结构已为实验所证实，后者是中子晕核⁶He（基态）的同位旋相似态，其中子-质子晕结构至今尚未被实验证实。 法国GANIL和美国MSU实验室曾分别用能量为41.6 A MeV和93 A MeV的⁶He次级束测量过¹H（⁶He，⁶Li）n反应在0°附近的微分截面，试图通过⁶He基态到⁶Li第二激发态（0⁺）的Fermi跃迁与到6Li基态（1⁺）的GT跃迁的强度之比来研究⁶Li第二激发态的晕结构。在他们的实验中没有观察到预期的⁶Li第二激发态的中子-质子晕效应。有的微观理论分析表明，0°附近的该跃迁强度比对是否存在晕结构不敏感，要想揭示⁶Li第二激发态的晕结构，应该测量¹H（⁶He，⁶Li）n反应完整的角分布。 我们在HI-13串列加速器次级束流线上，用能量为4.17 A MeV的⁶He次级束打（CH₂）_n靶，测量了¹H（⁶He，⁶Li）n反应布居⁶Li基态和第二激发态的角分布及截面。实验测出的截面分别为35±11 mb和117±10 mb。 我们用假定的⁶He基态和⁶Li第二激发态有晕和无晕的各种核子密度分布的组合分别计算了入射道和出射道的微观光学势并将其输入通用的DWBA核反应程序计算了¹H（⁶He,⁶Li）n反应布居⁶Li第二激发态的角分布。比较各种核子密度分布组合的计算结果可以看出，有无晕结构对该角分布有显著的影响，只有假定⁶He基态和⁶Li第二激发态均具有三体模型预言的晕结构才能得到与实验相符的角分布。相应的核子密度分布的均方根半径分别为2.53和2.73 fm。 本论文第一次从实验上证实了⁶Li第二激发态是一个以α为核芯的中子-质子晕态的理论预言。