【摘 要】
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建立行波场诱导振荡流与单排换热器管束非线性相互作用产生的二阶声流数值计算模型,采用分离时间尺度的数值方法,对不同声频率f、声压级SPL、入射方向θ和纵向节距比L/d的单排换热器管束周围声流特性进行了数值计算.结果 表明,低频高强度声波可在换热器管束外形成强烈的声流运动,f=l0 Hz、SPL=139 dB的声波引起的最大二阶声流速度可达70 mm/s.随θ、L/d的改变,换热器管束外出现涡的合并、拉扯和分裂等现象.随L/d减小,管间涡结构相互作用增强,声流强度增大.声波入射角为0°和90°时,管束外声流结
【机 构】
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华北电力大学能源动力与机械工程学院,北京102206;华北电力大学数理学院,北京102206;华北电力大学数理学院,北京102206;华北电力大学能源动力与机械工程学院,北京102206
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建立行波场诱导振荡流与单排换热器管束非线性相互作用产生的二阶声流数值计算模型,采用分离时间尺度的数值方法,对不同声频率f、声压级SPL、入射方向θ和纵向节距比L/d的单排换热器管束周围声流特性进行了数值计算.结果 表明,低频高强度声波可在换热器管束外形成强烈的声流运动,f=l0 Hz、SPL=139 dB的声波引起的最大二阶声流速度可达70 mm/s.随θ、L/d的改变,换热器管束外出现涡的合并、拉扯和分裂等现象.随L/d减小,管间涡结构相互作用增强,声流强度增大.声波入射角为0°和90°时,管束外声流结构都呈轴对称分布,但它们在垂直方向和水平方向的流向相反,且前者声流强度比后者大;声波入射角为45°时,管束左右两侧的流场分别呈整体向下、向上流动.
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