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自从强光首次“泵浦”红宝石棒、产生了短而强的相干光脉冲以来的14年间，激光器已经从科学的珍品变成主要的工业工具。的确，许多人都赞誉激光器，它所影响到的科学和技术领域之广，超过了二十世纪中任何别的技术。
激光：希望实现了
【摘 要】
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自从强光首次“泵浦”红宝石棒、产生了短而强的相干光脉冲以来的14年间，激光器已经从科学的珍品变成主要的工业工具。的确，许多人都赞誉激光器，它所影响到的科学和技术领域之广，超过了二十世纪中任何别的技术。
【出 处】
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激光与光电子学进展
【发表日期】
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1975年12期
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在大气压条件下采用尖-尖电极放电系统得到了稳定的放电等离子体, 并应用发射光谱方法对放电等离子体进行了实验研究。等离子体发射光谱呈现连续谱背景迭加分立谱的形式。连续谱背景来源于放电等离子体内轫致辐射和复合辐射过程; 分立谱归属为N2 C3∏u →B3∏g , N , N, O的荧光辐射。N 荧光辐射对应的上能级电子组态为2s22p(2P0)3p和2s22p(2P0)3d, 能级高度介于20 eV和23.6 eV之间。实验还结合时间分辨光谱技术, 对放电等离子体中N2(336.8 nm)、N (500.5
本文分析和验证了在制备匹配空间滤波器过程中采用两个权因子偏置曝光量E_B和特征频带f~*(n)控制其输出的自相关峰值强度和相对判别能力的方法.进而将其推广到制备相同参考光非相关叠加多重匹配空间滤波器的过程中,给出了总曝光时间最佳范围的估算式及总曝光时间对于自相关强度的实验曲线;在不同的f~*(n)条件下自相关强度和相对判别能力分别关于重叠个数N的实验曲线.
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全息干涉测量术目前广泛用于振动物体的研究。最简单的方法是时间平均全息干涉测量术，它给出与物体运动几率密度函数有关的干涉条纹图样。然而，随着级数的增大，时间平均干涉条纹强度很快下降。另外，时间平均全息干涉测量术不能给出有关振动位相的任何信息，所以在任何给定时间内不含糊地确定物上某点运动方向是不可能的。
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为满足高光谱遥感应用对分光元件宽工作光谱范围的要求,根据Fabry-Perot(F-P)可调谐滤波器出现透射率极大值的相位条件,通过划分滤波器的工作光谱范围,选定干涉级数,确定F-P腔的腔长变化区间,来抑制F-P可调谐滤波器的多级透射峰。该方法可以有效拓展F-P可调谐滤波器的自由光谱范围,使其光谱扫描特性满足高光谱遥感应用要求。
搭建了一套氙灯抽运的有源反射镜钕玻璃激光放大器系统。实验研究了有源反射镜钕玻璃激光放大器的增益特性及能量提取。钕玻璃几何尺寸为380 mm×160 mm×30 mm, 掺杂浓度为2.2 %(质量分数)。充电电压为23 kV时, 实验测得系统的小信号增益系数为0.056 cm-1, 储能效率为2.0%。充电电压为22 kV时, 输出激光光斑尺寸为 126 mm ×126 mm, 脉冲宽度为5 ns；预放注入能量为6.67 J时, 激光放大系统获得最大为349 J的能量输出。系统静态波前峰谷(PV)值为8.3