采用PVT方法精确测定了粒度为40～80目、纯度大于99.95％的海绵钯（Pd）粉末在5～50℃、0～0.7MPa范围内吸放氕（H₂）、氘（D₂）以及35～65℃时Pd吸放氚（T₂）的压力-组成等温线（即P-C-T曲线），系统地研究了钯与氢同位素反应的热力学性质，结果表明：Pd吸放氢同位素的P-C-T曲线表现出良好的坪台特征，Pd-Q（Q=H、D、T）体系存在明显的滞后效应：在同一温度下，Pd-H的滞后效应最大，Pd-D次之，Pd-T体系的滞后效应最小。低于50℃时，Pd-H、Pd-D和Pd-T体系由于吸放氢循环的压力滞后效应导致的Gibbs自由能损失(ΔG_loss)基本保持不变，分别约为1.28kJ·mol^-1H、1.25kJ·mol^-1D和1.16kJ·mol^-1T，但是当温度大于50℃后，体系的ΔG_loss分别减小4％、11％和5％左右。 分别根据稀沃特（Sievert）定律、Vant’Hoff方程、气-固反应平衡理论并结合统计热力学计算获得了α、α+β、β相区Pd-Q（Q=H、D、T）反应的热力学函数。α相中，Pd吸H₂的ΔH_r→0=-6.5kJ·mol^-1H、ΔS_r→0=-53.5J·K^-1·mol^-1H，Pd吸D₂的ΔH_r→0=-5.6kJ·mol^-1D，ΔS_r→0=-53.7J·K^-1·mol^-1D；在α+β相区，Pd吸H₂的ΔH^α、ΔS^α分别为-18.7kJ·mol^-1H和-46.4J·K^-1·mol^-1H，ΔH^d=21.3kJ·mol^-1H、ΔS^d=50.8J·K^-1·mol^-1H；Pd-D反应的ΔH^α、ΔH^d和ΔS^α、ΔS^d分别为-17.6、18.7kJ·mol^-1D和-49.6、49.1J·K^-1·mol^-1D；而Pd-T反应的ΔH^α、ΔH^d、ΔS^α、ΔS^d分别为-15.4、18.4 kJ·mol^-1T和-45.2、50.9 J·K^-1·mol^-1T；在β相区，Pd-H和Pd-D反应的热力学函数结果为ΔH^α=-21.5kJ·mol^-1H，-25.3 kJ·mol^-1D，ΔS^α=-38.8J·K^-1·mol^-1H，-61.6J·K^-1mol^-1D；ΔH^d=29.1kJ·mol^-1H，15.2kJ·mol^-1D，ΔS^d=62.6J·K^-1·mol^-1H，22.4J·K^-1mol^-1D。 根据实验数据拟合得到了Pd吸放氢同位素的压力P（kPa）与组成r（Q／Pd）、温度T（K）的关系表达式P=f（r，T）为：该方程可准确描述坪台区和β相区Pd吸放氢同位素的P-C-T曲线。 实验研究了总的氢钯比、温度和同位素丰度对钯氢化物同位素分离因子的影响，结果表明：在温度和x_H不变的条件下，氕氘分离因子随着r增加而轻微增加；在温度和r不变的条件下，分离因子随着x_H增加非线性下降；在x_H和r不变的条件下，分离因子随着温度升高以指数函数下降。 根据理想溶液模型，理论计算了Pd-（H+D）体系的解吸等温线和分离因子，并与实验结果和文献数据进行比较，结果表明：Pd-（H+D）体系的平衡压力介于Pd-H和Pd-D体系的平衡压力之间，二元氢同位素在钯中的溶解并不严格遵从拉乌尔定律，偏离了理想溶液状态。Pd-（H+D）体系的平衡压力随着固相中D丰度的增加而增加。Pd-（H+D）体系的解吸平衡压力随着x_H增加的变化是呈现出类似双曲线的单调非线性减小。在坪台区时，把吸放氢同位素的热力学性质研究Pd一（H+D）体系的解吸平衡压力与总的氢把比（r）无关。当佗0.6时，Pd一（H+D）体系的解吸平衡压力随着xH增加而减小的趋势更为明显。Pd一（H+D）体系的分离因子随着x。增加而减小，并且当xH越大，减小趋势越明显;同时，在xH相同时，坪台两相区的分离因子为常数。当座0.6后，分离因子增加。计算值比实验值要大，而且实验结果随xH增加而减小的趋势更为明显。当翔一0和翔一1时，aHD的计算值和实验值以及文献数据吻合较好。