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自然对流边界层的稳定性由浮力振型失稳开始,并随着浮力振型的湍流化进入非线性阶段,与此同时,无粘性振型在外层开始失稳.实验结果表明,修正格拉斯霍夫数(Grashof)G>100时,浮力振型破碎并在最大速度点附近形成湍流层;当G>170时,外层无粘性振型湍流化而近壁层的粘性不稳定性开始失稳,形成中层-外层-内层三种流动不稳定机制此消彼长的发展过程.