相对论重离子碰撞是上个世纪八十年代兴起的物理学前沿课题,是粒子物理和核物理的之间的交叉学科。它主要是研究在高温,高能量密度这样的极端条件下的核碰撞产生的粒子的行为,以及核子集体作用的行为。探究由QGP(夸克胶子等离子体)物质转变为强子物质的相变情况。由于夸克的禁闭作用,实验产生的QGP仅存在非常短的时间,所以直接测量粒子的行为是非常困难的。因此,必须采用一些模型来解决上述困难。流体力学模型因此在本领域中得到广泛应用,用于描述碰撞系统的时空演化并抽出热密物质的特性.流体力学模型在高能碰撞中的应用最早由Landau在1951年提出,发展到今天,已经出现了3+1维的粘滞性流体,并且开始考虑逐事件的起伏带来的影响。在这里我们主要采用朗道流体模型,它是1+1维的,事件平均的流体。而且最初的考虑也仅仅针对于对心的碰撞。因此它有较大的局限性,不便分析非对心碰撞中的椭圆流,也不期望它可以圆满的解释对心碰撞的实验数据。相反,我们的策略是,根据最新的实验数据和这个理论模型计算结果的差距,来考察这个模型中所缺少的横向膨胀可以带来的效果。另外,我们采用了不同的状态方程(Equation of State)以及冷冻出粒子的条件(Freeze-Out Condition)进行了对比计算,考察状态方程和冷冻条件对计算结果的影响。虽然1+1维的Landau流体有很多的局限性,但是它计算流程完整而且简洁,可以比较直观的考察上述因素的物理效应,得出可靠而有用的物理结论。本文首先介绍了朗道流体模型,如朗道流体模型所选取的状态方程、冷凝(FO)条件、核碰撞能量、初始能量密度等。然后回顾了朗道流体模型的纵向膨胀、横向膨胀和最后的锥形运动的计算方法。在这样的框架下,我们得到了计算粒子数分布的基本规律,从中我们体会到了利用朗道流体模型解决核碰撞的简便之处。接着我们绘制了在、√Snn=200Gev的中心金金碰撞产生的粒子的快度分布谱线,因为碰撞后产生的绝大多数粒子是pions,因此我们用pions来模拟所有粒子的快度分布谱线。包括考虑温度的快度分布谱线和没有考虑温度影响的快度分布谱线,以及横质量分布谱线。然后与实验数据对比分析,我们从图中看到要想与实验数据很好的吻合,在计算得到的粒子数分布公式前面需要乘以一个常数因子,而这个常数因子,我们猜想是由于选取朗道流体模型,在考虑纵向膨胀的时候忽略了横向膨胀所引起的。为了验证我们的猜想,我们接着选取不同的FO条件,由原来的τFO=2a到ε=εFO’绘制图像,从图中我们得到了相变的温度很高,而要想从QGP变为强子,温度不应该很高。于是我们选取了不同的状态方程,使相变的温度降低,从而绘制图像分析,从图中我们看到了,虽然换取了LQCD状态方程能使得相转变温度降低,但是与实验数据仍然有差距。在此,为了更精确的描述实验结果,我们还研究了随着出射粒子的质量的增加,这些粒子的分布谱线。都得到同样的结果。因此,我们肯定,这些差距正是由于朗道流体模型没有考虑横向膨胀的原因引起的。最后,我们得到了如果想要更精确的描述高能核碰撞,就必须考虑出射粒子的横向膨胀。特别是,随着碰撞能量的增加,以及出射粒子的质量的增加,横向膨胀带来的横动量谱线斜率变化越大。