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本文在非相对论量子色动力学(NRQCD)以及微扰量子色动力学(pQCD)的框架下，讨论了几个对撞机上重介子的产生过程，包括J/ψ对在Tevatron和LHC上的强产生过程以及在W+，Top夸克和Z0玻色子衰变中粲夸克偶素，底夸克偶素和Bc介子的产生过程。色八重态机制是NRQCD中的一个重要的以及有争议性的组成部分，尽管它在一定程度上可以解释J/ψ和ψ在强子对撞机Tevatron上过量产生的问题，并且能给出一个与实验较为一致的微分截面分布谱，但是这个机制的合理性依然值得探讨，比如在正负电子对撞中，J/ψ的遍举和单举产生过程在色单态模型下，经过次领头阶(NLO)修正后，理论值和实验值的差距被大大地缩小了，但是在粲偶素的光子产生过程中，QCD次领头阶修正的结果表明，为了与HERA上的实验数据相符，仅仅靠色单态的贡献是远远不够的。因此探寻在哪些过程中色八重态的贡献比较大，是非常必要的。本文考虑了在Tevatron和LHC上J/ψ对的产生过程，并引进了色八重态机制，在数值计算上我们发现当末态J/ψ的横动量pT大于7GeV(LHC)和大于8GeV(Tevatron)时色八重态的贡献要远远大于色单态的贡献，且J/ψ的产生以横向极化为主。所以Tevatron和LHC上J/ψ对的强产生过程可以用来直接检验色八重态机制。在高能物理中对碎裂机制的检验也是一个具有重要意义的课题。本文讨论了W+衰变到粲夸克偶素，底夸克偶素以及Bc介子的过程，为了检验碎裂机制是否在这些过程中占主导地位，我们分别用NRQCD完整理论和碎裂机制来计算这些过程的衰变宽度，理论计算结果表明，在W+衰变到粲夸克偶素的过程中，NRQCD完整计算的结果和应用普适碎裂函数得到的结果相差3％，并且这个差值不随粲夸克质量以及重整化能标的跑动而变化，可以认为，在此过程中碎裂机制是起主导地位的。而在W+衰变到底夸克偶素以及Bc介子的过程中，用两种方法得到的结果差别比较大，主要原因在于在碎裂机制中我们只取了领头阶的贡献，而次领头阶的贡献为2mb/mw的量级，从数值上看大约为10%，如果把次领头阶的贡献也加进去，也可以近似地认为，在W+衰变到底夸克偶素以及Bc介子的过程中碎裂机制是有效的。另外，本文在强相互作用的次领头阶计算了Top夸克到S波bc和bb系统介子的衰变宽度以及Z0玻色子衰变到S波Bc介子的宽度。在计算过程中，将单圈修正自能图，顶点图，四点图和五点图全加起来，可以看出紫外发散项由抵消项完全抵消，库仑发散被吸收到介子零点波函数中，而红外发散项和实修正相抵消。因此最终结果是紫外，红外和库仑有限的，在单圈水平上因子化是成立的。数值计算结果表明，在Top夸克和Z0衰变这两个过程中的次领头阶修正是非常可观的，且经过次领头阶修正后，衰变宽度对QCD重正化能标的依赖明显降低了，因此经过次领头阶修正后的结果可以给出更精确的理论预言。