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1979年美国布鲁海文国家实验室和斯坦福线性加速器中心几乎同时测到了J/ψ粒子，随后，在实验上相继发现了ψ(2S)、ψ(3770)等粒子。后来在此能区的一系列发现，证实了这些共振态主要是由正反夸克所构成的束缚态。位于我国北京的电子-正电子加速器BEPC，其直线加速器长度是200米，储存环周长240米，主要能量区域是3-4GeV，是研究粲夸克偶数家族的理想场所。 在夸克模型中，xcJ代表粲夸克偶素家族中的P波三重态3PJ。它对于研究螺旋度选择定则有着重要的作用。根据螺旋度选择定则xc1到矢量介子对衰变xc1→K*(892)0K*(892)0的分支比受到压制。如果末态是全同粒子(或是全同粒子的近似)，比如xc1→φφ，ωω，末态粒子的轨道角动量只允许L=2(D波)的态存在，它的分支比再受到进一步的压制，理论期望值更小。但是实验上测到的xc1→φφωω的衰变分支比比理论期望的的值大的多。 在粲夸克偶素能区，xcJ可以通过ψ(2S)→rxcJ衰变产生。与强子对撞机(如p-p对撞机)相比，这里产生的xcJ本底非常低，ψ(2S)样本被认为是研究xcJ衰变机制和性质的理想场所。目前在实验上，相对于S波的J/ψ和ψ(2S)来说，人们对P波三重态的认识相对较少，观测到的xcJ强衰变的分支比不超过总衰变的15％。实验上对xcJ衰变的研究，将有助于理论上揭示xcJ的结构、性质和衰变机制。 在本文中，利用BESⅢ产生的大量的ψ(2S)的数据样本，我们观测到了显著的xcJ→K*(892)0K*(892)0、xcJ→K*(892)0K-π++c.c的信号，对这些衰变道做了细致研究。测量的分支比结果如下所示： ·Br(xc0→K*(892)0K*(892)0)=(1.0±0.06±0.081)×10-3 ·Br(xc0→K*(892)0K-π+)=(3.8±0.09±0.30)×10-3 ·Br(xc0→K*(892)0K+π-)=(3.9±0.1±0.31)×10-3 ·Br(xc1→K*(892)0K*(892)0)=(0.9±0.05±0.072)×10-3 ·Br(xc1→K*(892)0K-π+)=(1.7±0.13±0.13)×10-3 ·Br(xc1→K*(892)0K+π-)=(1.9±0.05±0.15)×10-3 ·Br(xc2→K*(892)0K*(892)0)=(3.0±0.08±0.24)×10-3 ·Br(xc2→K*(892)0K-π+)=(2.4±0.07±0.19)×10-3 ·Br(xc2→K*(892)0K+π-)=(2.5±0.07±0.20)×10-3