本学位论文利用网络方程和广义本征函数法研究了对称缺陷的双联通三角形波导网络的全透极窄光子通带和超强光子局域。　　在前人对准一维三角形波导波导网络研究成果的基础上，我们在波导网络中心引入了波导长度配比缺陷，构建了一种对称缺陷三角形波导网络。本学位论文详尽研究了相邻结点之间波导长度配比、破缺程度、原胞数目、和缺陷个数对产生于对称缺陷双联通三角形波导网络的全透极窄光子通带和超强光子局域的影响。　　首先，我们研究了这些因素对产生于对称缺陷三角形波导网络的全透极窄光子通带的影响。研究发现，(i)我们在波导长度配比为d2∶dl=n∶1或者d2∶dl=(n＋Δd)∶1（其中Δd为缺陷破缺程度，且0＜|Δd|≤0.1）的对称缺陷三角形波导网络中心引入波导长度配比为d3∶dl的缺陷，当n为偶数（奇数）时，在透射谱中心将会出现7(3)组全透的极窄通带。(ii)对于网络中包含D个缺陷，完美连接方式的波导长度配比为d2∶dl=n∶1，缺陷处的波导长度配比为d3:dl=(n+Δd)∶1的缺陷波导网络，当n为偶数，每组极窄通带的数目依次分别为:D+1、D、D+1、D、D+1、D、和D+1;当n为奇数，每组极窄通带的数目依次分别为:D+1、D、和D+1。(iii)对于网络中包含U个原胞、D个缺陷、完美连接方式的波导长度配比为d2:d1=n:l、和缺陷处的波导长度配比为d3∶dl=(n+Δd)∶1的缺陷波导网络，当n为偶数，每组极窄通带的数目依次分别为:D+1、D、D+1、D+U-1、D+1、D、和D+1;当n为奇数，每组极窄通带的数目依次分别为:D+1、D、和D+1。(iv)并且，窄通带的位置会随着Δd大于零而左移，随着Δd小于零而右移，移动的幅度随着|Δd|的增大而增大。(V)每条全透极窄通带的宽度都会随着|Δd|的减小而变窄。可见这种缺陷网络有助于设计新的多通道窄带滤波器、波峰复用器和高灵敏光开光等全光器件。　　其次，我们还研究了产生于对称缺陷双联通三角形波导网络的超强光子局域特性。研究发现:以全透极窄通带频率的电磁波入射在中心存着一个或者多个缺陷的对称缺陷双联通三角形波导网络中时，(i)缺陷网络中光子局域分布差别巨大，在缺陷结点处，光子局域强度最大;在其它结点处，一般来说，离中心越远的地方光子局域就越弱。(ii)我们得出了缺陷网络中的最大光子局域强度(LIPL，Imax)与破缺程度|Δd|、原胞数目U的拟合曲线公式。(iii)随着波导长度配比n的增加，Imax的变化非常复杂。Imax有的单调递增，有的单调递减，有的先增后减，有的先减后增，有的与n无关。(iv)当对称缺陷双联通三角形波导网络中包含多个连续分布的对称缺陷时，随着缺陷数目D的增加而单调减小。这对于研制基于低频光的超强光子局域特性的微纳器件具有重要意义。　　综上，本文利用网络方程和广义本征函数法研究了产生于缺陷双联通三角形波导网络的全透极窄光子通带和超强光子局域。这对于提高人们对光子带隙结构的认识和设计新的多通道窄带滤波器及能产生强光子局域的全光微纳器件具有重要意义。