磁振子晶体是一种具有周期性结构的人工磁性介质。由于磁振子晶体作为周期结构材料的非均匀填充性质导致了它与传统材料的不同,而且自旋波在磁振子晶体中具有新颖、高效的传播性质,在未来的微波应用领域中具有很大的潜力。自旋波的波长可以持续到0.1nm的范围,相比于同频率的电磁波(光子)自旋波波长则更短,可以应用于小于10nm的设备。此外,自旋波频率覆盖范围也非常广范,可以根据需求进行人工晶体的调控。同时磁振子晶体允许自旋信息在室温下进行传输,且传输过程中不会消耗焦耳热量。综上,节能又高效以及其它众多优点使磁振子晶体的相关研究近几年在相关领域内正快速发展。磁振子晶体这些相关应用主要是利用其能带结构中所产生的带隙,所以要使磁振子晶体满足更多的应用,首要研究任务就是获得更多可以人工剪裁的带隙结构。然而带隙打开的困难之处就在于其布里渊区高对称点处所产生的简并态,简并越强越不利用于磁振子晶体带隙的打开,因此如何消除这些高对称点处的简并态是磁振子晶体带隙优化的真正途径。降低晶体结构的对称性就是一个非常好的消除简并态方法,因此利用人工晶体结构产生非对称性可以有效地将简并态分离开。本文在前人研究的基础上提出了非对称结构磁振子晶体模型。在以往研究中通常认为晶体的不可约布里渊区是不发生变化的,即将第一布里渊区约化成传统小区域,该区域是指对称结构磁振子晶体模型对应的不可约布里渊区。然而由于人造晶体的结构具有可调控性,其结构的对称性是可以发生变化的。本论文研究发现当晶格结构出现非对称性时,就使其不可约布里渊区也发生改变,即不可约布里渊区不再是原来传统的小区域,可能会扩大。此外,对于对称结构磁振子晶体而言,由于每一条能带的频率极值都位于不可约布里渊区边界高对称线上,所以只沿约化后的小区域边界高对称线计算就能得到整个第一布里渊区内真实的带隙结构。但是对于非对称结构磁振子晶体而言,能带的极大值与极小值出现的位置也不再位于不可约区域边界高对称线上了,而是可能出现在区域内部。因此,对于具有非对称性结构的这类磁振子晶体,若将其第一布里渊区约化到传统小区域并只计算沿其边界上的带结构是不能获得准确的带结构信息,必须扩大研究范围甚至在整个第一布里渊区内计算带频率才能得到完全的带结构信息。