【摘 要】
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原子核壳模型是描述原子核低激发态最精确的微观理论模型之一。在壳模型配对近似理论中,人们采用低能量的核子集体配对构造组态空间,对壳模型全空间进行配对截断。前人已有的结果表明,配对近似理论可以很好地描述单幻原子核、过渡区原子核以及形变原子核的低激发态性质。远离β稳定线不稳定原子核的低激发态性质是当今核物理研究的热点之一。我们基于壳模型配对近似理论系统地计算了丰中子镉同位素122,124,126,128
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原子核壳模型是描述原子核低激发态最精确的微观理论模型之一。在壳模型配对近似理论中,人们采用低能量的核子集体配对构造组态空间,对壳模型全空间进行配对截断。前人已有的结果表明,配对近似理论可以很好地描述单幻原子核、过渡区原子核以及形变原子核的低激发态性质。远离β稳定线不稳定原子核的低激发态性质是当今核物理研究的热点之一。我们基于壳模型配对近似理论系统地计算了丰中子镉同位素122,124,126,128,130,132,134,136,138Cd的低激发态能级结构及电磁性质。我们的理论计算很好地重现了实验测得的122,124,126,128,130,132Cd的低激发态激发能和电四极跃迁几率,其中132Cd是目前实验上可以测量的这个区域最丰中子的原子核。对尚无实验数据的134,136,138Cd的低激发态性质,我们基于配对近似理论计算给出预言。根据我们的计算结果,B E2;0g.s.+→21+)的值关于N=82呈现出一个有趣的非对称性;进一步地,我们的结果表明这个非对称性主要来自于质子跃迁矩阵元的贡献。我们将质子（或中子）的四极算符乘以1/r02作为四极声子算符,与角动量为（I-2）的转晕态耦合构造出角动量为I的声子态;我们计算这样的声子态与相同角动量的转晕态之间的重叠。对于八个开壳核122,124,126,128 Cd和132,134,136,138Cd,21+态和41+态都可以较好地分别被基于01+态和21+态的声子态所代表。有趣的是122,124,126 Cd和136,138Cd核的21+态可以同时被质子四极声子态和中子四极声子态较好地代表,这表明这两种声子态是非正交的。我们给出了两个声子态重叠与质子-中子、质子-质子和中子-中子的四极-四极算符在01+态的期望值之间的解析关系式。由于在开壳原子核中质子-中子四极-四极相互作用很重要,因此上述关系式表明在开壳核中基于01+态的质子四极声子态和中子四极声子态几乎不可能是正交的。
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