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本文试图在纽结理论和符号动力学之间建立直接和有成效的联系工作。在最小辫假定下，我们揭示了符号动力学与纽结的良好的对应关系。这种关系进一步表现为：
(一)：在单峰映射的可重正化纽结的研究过程中我们找到了不依赖于可重正化纽结的模板符号序列的普适形式：TW=[1]λ[a][(-1)]β
(二)：这种形式直接推广到双峰映射中，其表达为：TW1*W2=SlLSCτ(Y1)SmMSDτ(X1)SrR=[1]l[nC][(-1)]m[nD][1]r通过对单峰、双峰中可重正化符号动力学纽结研究结果的归纳和分析，我们发现这样的模板序列形式与映射的实际符号动力学轨道紧密相关，因此提出了在多峰映射中的可重正化纽结所对应的模板符号序列的普遍形式：TW=TW1*W2=[nL1]l1[nC1][nL2]l2[nC2]K[nLm]lm[nCm][nLm+1]lm+1并在三峰映射中从数值上检验了其正确性，因此我们确信该普适形式对于任意峰映射都成立。该普适形式不依赖于一维映射的具体形式，具有普遍的意义。
(三)：在归纳总结了一维映射中可重正化纽结的研究结果基础上，我们定义了一维映射中的符号动力学纽结的星花积：N3=N1(×)N2=[0(+)Γw1，1(+)Γw2，…，i(+)Γwi,…，(|W1|-1)(+)Γw|w1|]并给出这种星花积定义的几何意义。它是轨道束的逆重正，可以在三维空间上看到Feigenbaum普适道路在三维纽结上的几何普适性。在单峰映射中该星花积的形式表现为：N3=N1(×)N2=[0(+)ΓL，1(+)ΓL，…，l(+)ΓC,…，(l+1)(+)ΓR,…，(l+1)(+)ΓR]在双峰映射中这种星花积的形式表现为：N3=N1(×)N2=[0(+)ΓL，1(+)ΓL，…，(l-1)(+)ΓL,l(+)ΓC,(l+1)(+)ΓM,…，(l+m)(+)ΓM,…，(l+m+1)(+)ΓD,(l+m+2)(+)ΓR，…，(l+m+r+1)(+)ΓR] (四)：由于符号星花积直接对应一个不变拓扑不变量——等拓扑熵类，因此我们必须考察纽结的同痕不变量。在众多的同痕不变量中，我们计算了纽结的重要同痕不变量——Jones多项式，这为我们用纽结来刻画吸引子类的研究提供了基础。