【摘 要】
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用铜模吸铸法制备了直径1.0毫米和2.0毫米的FeAlSnPSiBC块体非晶合金圆棒.利用X射线衍射分析了合金圆棒的结构.利用差示扫描量热(DSC)、差热分析(DTA)和振动样品磁强计(VSM)测量了非晶合金圆棒的玻璃转变温度(T)、结晶温度(T)、熔点(T)和磁性能.该非晶合金的超冷液相区宽度(ΔT=T-T)为18K,约化玻璃转变温度(T-T)为0.60.由于金属Sn的价格优势,该非晶合金具有良
【机 构】
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安泰科技股份有限公司非晶制品分公司(北京) 台湾国立清华大学材料工程实验室(新竹)
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用铜模吸铸法制备了直径1.0毫米和2.0毫米的Fe<,74>Al<,4>Sn<,2>P<,10>Si<,4>B<,4>C<,2>块体非晶合金圆棒.利用X射线衍射分析了合金圆棒的结构.利用差示扫描量热(DSC)、差热分析(DTA)和振动样品磁强计(VSM)测量了非晶合金圆棒的玻璃转变温度(T<,g>)、结晶温度(T<,x>)、熔点(T<,m>)和磁性能.该非晶合金的超冷液相区宽度(ΔT<,g>=T<,x>-T<,g>)为18K,约化玻璃转变温度(T<,g>-T<,m>)为0.60.由于金属Sn的价格优势,该非晶合金具有良好的应用前景.
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采用固相反应烧结法制备了LaGdPbMnO多晶样品,对样品的磁性随外场与温度的变化进行测量,确定样品的居里温度并计算了样品的磁熵变,并就其具有较低的磁熵变的原因进行了分析.
制备了La(FeMn)Si,研究了Mn替代Fe对LaFeSi的磁性和磁熵变的影响.结果表明,Mn的加入并不改变LaFeSi的NaZn型立方结构,但饱和磁化强度由185.27emu/g降为152.39emu/g,居里点从190K下降到127K.在0-5T外场变化下,磁熵变为17.13J/Kg.K,在0-2T外场变化下,磁熵变为13.05J/Kg.K.与LaFeSi相比,在居里点附近ΔS-T曲线更加平
制备了LaFeSiCo(x=1.1-2.3)和LaFeAlCo(x=1.3-4.68),根据结构分析研究了其居里温度随成分的变化,表明Fe-Fe键长的变化在居里温度的变化规律中起主导作用,同时在接近室温区获得了较大的磁熵变.
研究了DyCo合金,以及用微量的Al,Si分别替代Co后所形成的系列合金的磁熵变,并且讨论了该系列合金具有较大磁熵变的原因.
利用X射线衍射及磁测量手段研究了HoAlFeMn系列化合物的结构.结果表明,该系列化合物具有ThNi型结构;随着x的增加,化合物的单胞体积呈现非线性的变化,这表明在化合物的磁相变点附近存在较大的正的本征磁致伸缩.对HoAlFeMn化合物进行的变温X射线衍射研究表明,该化合物在其居里点附近(220-270K)具有负热膨胀性质,其平均热膨胀系数为-1.4×10/K.本文对这种性质进行了讨论.
在具有纳米级孔洞的多孔氧化铝膜板中,用电沉积方法成功的制备了FePt有序纳米线阵列膜.磁性测量结果表明,当外场平行于纳米线方向时,矫顽力随着纳米线直径的减小而增大,当半径减小到10nm时,矫顽力达到1.51×10A/M.同时对磁化反转机制作了简单的讨论.
用普通陶瓷工艺制备了NbO微量掺杂的LiTiAlMg多晶尖晶石铁氧体材料.测量了材料的饱和磁感应强度、移相器插入损耗、介电常数、介电损耗.实验表明Li系材料随Nb微量掺杂的增加,其电、磁损耗均明显下降.
采用化学共沉淀法得到NiFeO的前驱体Ni(OH)和Fe(OH)的混合微粉,烘干后再在不同温度下热处理制备了NiFeO纳米多晶软磁颗粒,并对其结构和磁性进行了研究.通过XRD衍射表明是尖晶石结构,粒径随热处理温度的升高和热处理时间的延长而增大.
本文研究了由不同体积含量的MnZn铁氧体磁性颗粒与SiO非磁绝缘颗粒组成的颗粒复合体的有效磁导率.并运用Maxwell-Garnett(MGa或MGb)、Bruggeman(Brug)、Musal(MU)等有效介质近似(EMA)对不同频率下复合磁介质的有效磁导率μ′进行了拟合和分析,探讨了几种理论模型及其在磁性颗粒复合体系中的可适性.研究了频率与磁性颗粒复合体有效磁导率实部μ′的关系,发现不同频率
本文报道了FeCuNbSiB纳米晶软磁合金的磁性能及其热处理的稳定性.FeCuNbSiB纳米晶软磁合金具有高的饱和磁感应强度和优良的软磁性能.该合金的饱和磁感应强度为1.32T,初始导磁率μ为7.5万,矫顽力H为1.6A/m.FeCuNbSiB合金的高频损耗P和B、f之间存在一定的线性关系,文中对它进行了拟合分析,并给出了P的表达式.另外本文还报导了该合金宽热处理温区的特性.该合金可以在520-6