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设有一管子,它的左端是一个细管子,而右端是一个粗管子,中间用一段光滑曲线连接(见图1).在时刻t=0,它是静止的;当0≤t≤t,它向左作加速运动;t≥t时作等速运动,并设速度是V.我们的目的是确定此流动的流场. 设激波比较弱,则此流动可以认为是等熵流动。由于我们将在与管子一块儿运动的
偏心格式在非定常流计算中的应用
【摘 要】
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设有一管子,它的左端是一个细管子,而右端是一个粗管子,中间用一段光滑曲线连接(见图1).在时刻t=0,它是静止的;当0≤t≤t,它向左作加速运动;t≥t时作等速运动,并设速度是V.我们的目的是确定此流动的流场. 设激波比较弱,则此流动可以认为是等熵流动。由于我们将在与管子一块儿运动的
【出 处】
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数值计算与计算机应用
【发表日期】
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1980年04期
其他文献
一、引 非线性代数方程组有着广泛的实际背景。有的方程组的未知量个数很多,从几百到几千,出现在非线性代数型微分方程(组)的差分化和非线性代数型有限元问题中。比如流体力学中的基本方程——Navier-Stokes方程:
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§1.引言 1976年Chorin把Glimm在[4]中构造非线性双曲型方程组解的方法做了一些改变,用于气体力学的欧勒方程组,并称之为随机选取法(以下简称RCM)。这个方法虽然与差分法一样地划网格,但与一般差分法有根本的不同。首先,它采用了随机数,其次,
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§1.引言 设F:D?R~n→R~n,用迭代法求非线性方程组 F(x)=0 (1)或 f_i(x_1,x_2,…,x_n)=0,i=1,…,n (1’)的解。初值x~0与解x必须充分靠近才能使迭代收敛,连续法提供了一个获得与解x充分靠近的初值。方法的出发点是引进参数t∈[0,1],并构造同伦算子H:[0,1]×D?[0,1]×R~n→R~n代替F,使当t=0时H(0,x)=0有一已知解x~0,当t
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矩阵A中的元素α_(11)=M表示求和总次数,若以M_1,M_2分别记x,y方向的最大求和次数,则M≤M_1M_2,记M=θM_1M_2,其中0<θ≤1。 显然A为(N+1)(N+2)/2阶对称正定方阵,当M很大时(我们的工作所遇到的
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引言 近十多年来,在各种飞行器中,广泛使用深冷液态气体作为能源。贮存在超绝热的真空双层球形容器中的这种深冷流体,在超临界压力状态下,成为单相可压缩流体,并不断地向外排出,供给所需系统。当流体外流时,容器中的电加热器供给热量以保持操作压力
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前言 近年来在流体力学领域中使用了简化的Navier-Stokes方程组,企图反映出激波层中粘性层和无粘层的干扰。关于这类方程的数学性质和数值方法的研究,国外有一些文献,国内也有不少的工作。数值方法大体分二大类:其一是对方程组引入再近似,
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本文提出一个以流体网格法为基础的计算多物质可压缩流体力学的数值方法,我们把它叫做多流体网格法。差分方程及算法过程与质点网格法相似,只是输运计算不采用质点网格法的质点,这就减少机器的存贮单元和计算时间。另一方面,也消除质点网格
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