在高能粒子-粒子、粒子-核和核-核碰撞中,反应系统经历了初始时刻、化学冻结时刻和动力学冻结时刻等主要的时刻。在质子-核和核-核碰撞中,作为最基元过程的质子-质子碰撞与质子-核和核-核碰撞展示出了许多相似之处。尤其,在重离子同步加速器（SIS）、交变梯度同步加速器（AGS）、超级质子加速器（SPS）、相对论性重离子对撞机（RHIC）、大型强子对撞机（LHC）等上的大型实验已经研究了质子-质子碰撞和金-金、铜-铜、铅-铅等碰撞。有一些大型合作组已经报道了大量的数据,比如,粒子比、（赝）快度谱、横动量谱、横质量谱、椭圆流和核修正因子等等。从这些数据中,我们可以提取出与粒子产生和系统演化相关的一些有用的信息。为了提取动力学冻结温度和横向流速,并且研究它们对能量的依赖,我们可以使用不同的模型来分析横动量谱。这些模型包括,但不限于,基于Boltzmann-Gibbs统计和Tsallis统计的冲击波模型,和基于标准分布和Tsallis分布的截距-斜率方法,这里标准分布是指Boltzmann、Fermi-Dirac和Bose-Einstein分布。冲击波模型可以从一个简单的公式中同时获得动力学冻结温度和横向流速。截距-斜率方法需要一些步骤去获得这两个量,其中动力学冻结温度为有效温度与静止质量线性关系的截距,横向流速为平均横动量和平均运动质量（平均能量）线性关系的斜率。动力学冻结温度实际上是标准分布中剔除了流效应贡献的温度。相比较而言,冲击波模型比其他方法更方便。首先,我们分别使用（两组分）基于Boltzmann-Gibbs统计和Tsallis统计的冲击波模型,分析了质心能量从几GeV到大于10 TeV产生于非弹性或非单衍过程的质子-质子碰撞和中心核-核碰撞在中快（赝）度区正负π的横动量谱。这个模型的结果很好地拟合了实验数据,这些实验数据分别来自SIS、SPS、RHIC和LHC能区。我们获得并分析了动力学冻结温度和横向流速的能量依赖关系。这两个量从SIS到SPS能区都快速增加,从高RHIC能区到LHC能区有些许降低或近似不变。从SPS到RHIC能区,在质子-质子碰撞中从Boltzmann-Gibbs统计获得的这两个量,展示了一些比其他三种情况更复杂的依赖关系。第二组分我们使用Hagedorn公式叠加中,Boltzmann-Gibbs统计的冲击波模型的发射源的动力学冻结温度和产生粒子的横向流速的激发函数,在质心能量为10 GeV处有一个小台阶,在几十GeV的地方有一个下落,然后,从几十GeV到10 TeV逐渐增加。然而,从Tsallis统计的冲击波模型中获得的动力学冻结温度和横向流速的激发函数,却没有这样一个复杂的结构,仅仅有一个特别小的台阶。选择其他参数或者在第二组分用阶跃函数时,动力学冻结温度和横向流速从几GeV到大约10 GeV快速增加,在10 GeV之后稍有增加,没有复杂的结构。其次,我们分析了在中（赝）快度区不同碰撞系统中末态产物π介子、K介子、质子和反质子的横动（质）量分布。对金-金碰撞,分析了 AGS能区的E866和E895合作组的实验数据,RHIC能区的STAR和PHENIX合作组的实验数据。对铅-铅碰撞,分析了 SPS能区的NA49合作组,及LHC能区的ALICE合作组的实验数据。对非单衍和非弹性散射的质子-质子碰撞,分析了 SPS能区的NA61/SHINE合作组,RHIC能区的PHENIX合作组,以及LHC能区的CMS合作组的实验数据。我们用标准分布分别拟合了横动（质）量谱的实验数据,提取了参数有效温度。以此为基础,得到了动力学冻结温度、横向流速和初始温度的激发函数。在核-核碰撞和质子-质子碰撞中,随着质心能量的增加,有效温度、初始温度持续增加,动力学冻结温度和横向流速开始迅速增加,随后达到饱和。在论文的最后,我们使用一种多源热模型的新方法来描述特定粒子的横动（质）量谱,相关分析是在部分子基础上进行的。我们基于考虑两个参加者（贡献者）部分子的贡献,分析了在中心核-核碰撞中产生于中快度区的带电π、K、p粒子的横动量谱。假设每个参加者部分子通过类Tsallis函数对横动量做出贡献,两个参加者部分子的贡献可以看作是给定粒子横动量的两个组分。我们在高能核-核碰撞中分析的实验数据,是国际实验组测量得到并公开发表的。通过分析,我们在部分子层次上提取了动力学冻结温度和横向流速的激发函数。这两个参数随着碰撞能量的增加,从3到10 GeV（确切地是从2.7到7.7 GeV）快速增加,在大约10 GeV处开始增加缓慢。特别是,从10 GeV到200 GeV,动力学冻结温度的激发函数有一个台阶。