【摘 要】
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强子的电磁形状因子是强子物理中非常重要的非微扰物理量,它反映了强子的内部结构,所以精确测量强子电磁形状因子几十年来一直是非常热门的课题。实验上,可以通过测量ep散射,e+e→pp,eπ弹性散射和e+e→π+π-等过程的截面来抽取质子和π介子的电磁形状因子。2000年JLab的实验表明采用Rosenbluth方法和极化转移法给出的质子电磁形状因子比值有不可忽略的差异,2003年Blunden等人的研
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强子的电磁形状因子是强子物理中非常重要的非微扰物理量,它反映了强子的内部结构,所以精确测量强子电磁形状因子几十年来一直是非常热门的课题。实验上,可以通过测量ep散射,e+e→pp,eπ弹性散射和e+e→π+π-等过程的截面来抽取质子和π介子的电磁形状因子。2000年JLab的实验表明采用Rosenbluth方法和极化转移法给出的质子电磁形状因子比值有不可忽略的差异,2003年Blunden等人的研究表明双光子交换效应可以部分地解释这种差异,随后双光子交换效应的研究成为精确抽取形状因子的重要要素之一。本论文在此背景下,研究讨论了 e+e-→π+π-中的双光子交换效应。在质心系能量较小的情况下,我们采用强子模型方法计算了 e+e-→ π+π-中双光子交换效应对振幅和非极化微分截面的修正,给出了非极化微分截面对角度的依赖关系,讨论了结果对模型参数的敏感性。结果表明双光子交换效应对非极化微分截面在角度上的不对称度有不可忽略的贡献,在（?）GeV时这一不对称度可以达到4%。我们预期通过对比这些理论预言和未来的实验测量可以验证和增进对双光子交换效应的理解。
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