论文部分内容阅读
本文利用北京正负电子对撞机(BEPC)上的北京谱仪(BESII)已采集的5,800万J/ψ数据,对末态为p(-p)+π-π+π-的J/ψ和ηc的衰变模式进行了详细研究,主要包括J/ψ→p(-p)π+π-π+π-,J/ψ→Ξ-(-Ξ)+,J/ψ→∑-(1385)(-∑)+(1385),J/ψ→∑+(1385)(-∑)-(1385),J/ψ→Ξ-(-Ξ)+(1530),和ηc→p(-p)π-π+π-。另外,随着BES合作组通过J/ψ→γp(-p),在p(-p)的阈附近发现一个共振态以后,对J/ψ衰变到重子的研究也变得越来越重要。由此,对J/ψ→pKΛ,J/ψ→pK∑0,J/ψ→pK∑0(1385)进行了研究。经过对这些衰变道的详细分析,给出各衰变道的分支比一并列举如下。为了避免引入J/ψ→γηc的较大误差,这里给出Br(J/ψ→γηc)·Br(ηc→γp(-p)2(π+π-))=(0.78±0.18±0.21)×10-4。
┏━━━━━━━━━━┳━━━━━━━━━━━┳━━━━━━━┳━━━━━━━━━━━┓┃衰变道┃分支比(×10-4)┃衰变道┃分支比(×10-4)┃┣━━━━━━━━━━╋━━━━━━━━━━━╋━━━━━━━╋━━━━━━━━━━━┫┃p(-p)2(π+π-)┃2.19±0.20±0.26┃pK-(-∧)┃4.60±0.11±0.59┃┃Ξ-Ξ+(1530)┃1.67±0.43±0.28┃(-p)K+Λ┃4.46±0.11±0.52┃┃Ξ-Ξ+┃9.63±0.47±1.78┃pK-(-∑)0┃1.78±0.10±0.25┃┃∑+(1385)∑-(1385)┃9.40±0.44±1.71┃(-p)K+∑0┃1.46±0.10±0.22┃┃∑-(1385)∑+(1385)┃8.28±0.76±1.76┃pK-(-∑)0(1385)┃1.09±0.17±0.26┃┃(-p)K+∑0(1385)┃0.54±0.22±0.14┃┃┃┗━━━━━━━━━━┻━━━━━━━━━━━┻━━━━━━━┻━━━━━━━━━━━┛由J/ψ→∑-(1385)(-∑)+(1385)和J/ψ→∑+(1385)(-∑)-(1385)的分支比可得到,表示这两个过程中电磁相互作用贡献D与强相互作用贡献A之比|D/A|=(3.2±2.4)%,与DM2的结果|D/A|=(4.1±2.4)%在误差范围内是一致的。这也验证了在J/ψ衰变中电磁相互作用贡献相对于强相互作贡献是很小的,与理论预言符合得较好。
根据QCD理论预言,J/ψ→(-B)8B8的角分布可以表示为:dN/dcosθ∝(1+αcos2θ),其中θ为重子与电子束流方向的夹角,α为描写角分布的参数。本论文对J/ψ→Ξ-(-Ξ)+的角分布也进行了详细的研究,得到:α(J/ψ→Ξ-Ξ+)=0.51±0.26±0.19。