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非晶态合金是非晶态材料的重要分支. 近年来. 人们对非晶态合金的性质进行了广泛的研究. 而铁基大块非晶(Fe-TM-B)则由于其高强度 .抗腐蚀性以及高的热稳定性和优良的软磁性能成为人们研究的热点. 与其在热学. 磁学和力学性能研究的丰富成果相比 .铁基非晶合金电输运性质的研究较为缓慢. 这主要是由于非晶合金中的高度无序. 而铁基合金的磁性也增加了这一研究的难度. 但是铁基非晶合金也是一个极好的研究体系. 在这样的一个体系中. 无序结构和磁性状态并存 并且可以在结构不经过明显改变的情况下磁性状态发生变化 .有利于我们系统的研究非晶合金的电输运性质 . 本文中 .通过对大块非晶 .Fe61Co7Zr10Mo5W2B15 中的 .Mo .用 .Ni进行替代 我们制备了大块. Fe61Co7Zr10Mo5-xNixW2B15(x=0, 1, 3, 5)非晶合金系. 利用 X-射线衍射进行检测,所有的样品都为非晶结构. 我们研究了 Cu60Zr20Hf10Ti10 和Fe61Co7Zr10Mo5W2B1. 大块非晶样品中的电阻极小值 .结果表明. 铜基样品中的极小值起源于双能级机制 .而铁基样品中的极小值则归因于类近藤效应. 同时通过对实验数据的拟合可以看出. 对两个样品来说. 结构无序散射均占主导地位 .是负电阻温度系数的主要起因. 考察了. Ni含量对电输运性质的影响 .实验发现随着 Ni含量的增大. 样品的电阻温度系数逐渐由负变正 .我们通过推广的 Ziman 理论对电阻温度系数的转变进行解释. 其原因是在非晶结构未发生明显改变的情况下体系的费米能级随着Ni 含量增大而上升. 一个最有趣的现象是随着 Ni 含量增大. 不含 Ni 样品中的电阻极小值一度从接近室温处消失. 然后又在 Ni 含量为 5 的样品中从较低的温度处出现 .前者中的电阻极小值归因于 Mo 和 Fe 原子之间的反铁磁耦合引起的类近藤效应. 而后者的极小值则起源于无序系统中的电子 .电子相互作用 .由于 x=1 样品和 x=3 样品中不存在极小值. 这使我们可以把起源于磁性和无序结构的极小值区分开来. 研究了所有四个铁基样品在不同温度下电阻对磁场的变化关系. 除去在 x=0和 x=1 样品中出现的异向磁电阻外. 所有的样品均表现为正的磁电阻. 所有的正磁电阻都符合自旋相关模型的预测. 但在 x=0 样品中磁阻曲线的弯曲也验证了电阻测量中所提出的类近藤效应的影响. 由于磁阻大小随 Ni 含量增大而增大. 我们从能带模型的角度得出费米能级随着 Ni 替代上升的结论. 这同时也是在替代过程中发生电阻温度系数转变的原因. 通过本文的研究. 使我们对铁基大块非晶合金中的散射机制有了更加深入的 I<WP=5>重庆大学硕士学位论文 摘要了解. 我们可以看到. 磁性状态与非晶结构都对电输运有着重要的影响. 都可以导致电阻极小值的改变 磁性状态的改变甚至可以使合金的电阻温度系数由负值变化为正值.