随着近代物理学的发展,高能重离子碰撞物理成为热门的研究领域。从二十一世纪初开始,人们陆续建造了以RHIC和LHC为代表的大型重离子对撞机,目的之一是为了探测理论预言的夸克-胶子等离子体（QGP）。在实验中可以得知末态粒子的信息,对于碰撞过程人们采用各种模型进行模拟,其中多相输运（AMPT）模型是广为应用的一种模型。通过对弦融版AMPT模型中末态正反质子方位角的统计中发现末态正反质子的方位角具有较大差异,而在实验中末态正反质子方位角分布均符合cos2φ的形状。本文从弦融版AMPT模型中末态正反质子方位角分布的差异出发,针对模型的四个过程作数据统计,分析粒子在AMPT模型中方位角及坐标空间中粒子数分布的演化。缺省版AMPT模型中并未发现末态正反质子分布的差异现象,由此结合两版模型机制的差异探讨二者末态粒子分布差异的原因。讨论弦融版AMPT模型中各个阶段的数据差异及影响末态强子分布的原因。在部分子重组阶段π介子的分布对末态粒子的分布具有极大的影响,因此通过分析π介子组分夸克及组分反夸克的分布探讨其对末态强子分布的影响。通过分析了解到参与者核子的排序与x轴坐标之间并不独立,因此改变HIJING模型中初始强子的排序,统计此时末态强子的分布介子的组分夸克的分布并与模型改变前作比较。改变初始强子排序后正反质子方位角的差异得到了很大的改善,末态介子与正反质子在横平面上的分布的中心偏移现象也得以消除。