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等效法是根据要求解的未知量与已知的概念、规律或情景相近、相似或相同,运用熟悉的结论或手段来解决问题的一种解题方法。在物理解题中,等效法就是将复杂的物理问题,等效为熟知的物理模型或问题的方法。物理中常用的等效法有:等效叠加、等效替换、等效类比、等效变换等。等效法在解题中往往起到化繁为简、化难为易的作用。下面通过一些实例对等效法做简单介绍。
一、等效叠加
我们知道整体与部分之间总是存在着一定的逻辑关系,当各个分量共同叠加的效果与整体效果相同时,就可以运用等效叠加的方法来解题。
例1 相距为d的平行金属板间有正交的匀强电场和匀强磁场,两板间电势差为U,磁感应强度为B(垂直纸面向外),电量为e、质量为m的电子从负极板无初速释放(不计重力),为使电子不碰到正极板,问磁感应强度B至少有多大?
分析与解 电子初速度为零,可以等效看成是两个等值反向的速度v和-v的叠加,如图1所示。使v引起的洛伦兹力刚好与电子受到的电场力平衡,故电子的运动就可以看成沿v方向的匀速运动和以-v开始的匀速圆周运动的合运动。
设匀速圆周运动的半径为R,由以上分析可知:F电=f,
二、等效替换
一个未知的物理模型或物理情景,可以用已知的物理模型或物理情景来等效替换,从而使问题的切入有所依托。
例2 有一带电圆环,如图2所示,AB是它的一条直径,如果要使AB上电场强度处处为零,问圆环上电荷应如何分布?
分析与解 我们知道均匀带电球面内部电场强度处处为零,显然直径AB上电场强度也处处为零。只要通过等效法将球面上的电荷等效替换到以AB为直径的圆环上,问题显然就得到了解决。
设球半径为r,电荷面密度为σ,在球面上取一极窄的与直径AB垂直的小环带CDEF,∠COB=φ,∠EOB=φ+Δφ,CE弧长为ΔL,则小环带面积ΔS=2πrsinφ·ΔL,小环带带电量ΔQ=σΔS,即ΔQ=2πrσsinφ·ΔL。
根据对称性可知,小环带所带电荷在直径AB上任意一点P处产生的场强,与将小环带上所有电量均分给小环带与大圆的两个交点C和D后产生的场强相等(由于ΔL极小,C、D可以认为分别和E、F重合),故CE段和DF段的电荷线密度为ΔQ/2ΔL=πrσsinφ。
所以圆环上电荷分布的线密度λ=πrσsinφ,其中φ为环上对应点与圆心和直径AB的夹角。
三、等效类比
当一个物理过程遵循的物理规律与已知的规律具有相同形式时,可以用类比法直接给出结果。特别是当我们的数学知识还不能满足解题时,等效类比的方法就犹如神来之笔。
例3 如图3所示,将单刀双掷开关先合在1位置,当电容器充电完成后再将开关合在2位置,已知电容和电感分别为C和L,电源电动势为E,不计能量损失(看成理想LC振荡电路),从开关合在2位置开始计时。试求:
①振荡周期;
②电容器中电量q、电路中电流的表达式。
分析与解 设任意时刻电容器带电量为q,回路电流为i,由于回路无电阻,故有:LΔi/Δt+q/C=0。如果我们将q比作位移,将电流i(i=Δq/Δt)比作速度,Δi/Δt(自感电动势)比作加速度,则上式可以看成简谐振动的动力学方程(ma+kx=0)。借助图4所示参考圆,我们很容易写出简谐振动的解(即位移、速度、加速度表达式):
x=Acos(ωt+φ0),
v=-Aωsin(ωt+φ0),
a=-Aω2cos(ωt+φ0)。
故a=-ω2 x。
这就是电容器中电量q和电路中电流i的表达式。
四、等效变换
等效变换可以将一个物理问题变换为较简单直观的常见问题处理,例如力学中的参照系等效变换、电学中的等效电路、实验中将不便测量的量等效变化为容易测量的量来测量(如螺旋测微器、光杠杆)等。
例4 如图5所示,劲度系数为k的轻弹簧一端固定一个质量为m的小球,小球置于水平面上,弹簧竖直并且处于自然伸长状态,现在使自由端以速度v竖直向上运动,求弹簧的最大伸长量x。
分析与解 选竖直向上以速度v运动的物体作为参考系,则小球刚离开地面时速度为v,方向竖直向下,此时弹簧伸长 ,然后小球向下做加速度增大的减速运动,到最低点时速度为零,取最低点为零势能面,由机械能守恒定律有:
本题通过等效变换参考系,将复杂动力学的问题变化成简单的能量守恒问题,使得问题的求解大大简化。
在物理解题时,等效法随处可见,只要我们勤于思考、善于总结,就一定能做到驾轻就熟,极大地提高自己的解题能力。
注:本文中所涉及到的图表、注解、公式等内容请以PDF格式阅读原文。
一、等效叠加
我们知道整体与部分之间总是存在着一定的逻辑关系,当各个分量共同叠加的效果与整体效果相同时,就可以运用等效叠加的方法来解题。
例1 相距为d的平行金属板间有正交的匀强电场和匀强磁场,两板间电势差为U,磁感应强度为B(垂直纸面向外),电量为e、质量为m的电子从负极板无初速释放(不计重力),为使电子不碰到正极板,问磁感应强度B至少有多大?
分析与解 电子初速度为零,可以等效看成是两个等值反向的速度v和-v的叠加,如图1所示。使v引起的洛伦兹力刚好与电子受到的电场力平衡,故电子的运动就可以看成沿v方向的匀速运动和以-v开始的匀速圆周运动的合运动。
设匀速圆周运动的半径为R,由以上分析可知:F电=f,
二、等效替换
一个未知的物理模型或物理情景,可以用已知的物理模型或物理情景来等效替换,从而使问题的切入有所依托。
例2 有一带电圆环,如图2所示,AB是它的一条直径,如果要使AB上电场强度处处为零,问圆环上电荷应如何分布?
分析与解 我们知道均匀带电球面内部电场强度处处为零,显然直径AB上电场强度也处处为零。只要通过等效法将球面上的电荷等效替换到以AB为直径的圆环上,问题显然就得到了解决。
设球半径为r,电荷面密度为σ,在球面上取一极窄的与直径AB垂直的小环带CDEF,∠COB=φ,∠EOB=φ+Δφ,CE弧长为ΔL,则小环带面积ΔS=2πrsinφ·ΔL,小环带带电量ΔQ=σΔS,即ΔQ=2πrσsinφ·ΔL。
根据对称性可知,小环带所带电荷在直径AB上任意一点P处产生的场强,与将小环带上所有电量均分给小环带与大圆的两个交点C和D后产生的场强相等(由于ΔL极小,C、D可以认为分别和E、F重合),故CE段和DF段的电荷线密度为ΔQ/2ΔL=πrσsinφ。
所以圆环上电荷分布的线密度λ=πrσsinφ,其中φ为环上对应点与圆心和直径AB的夹角。
三、等效类比
当一个物理过程遵循的物理规律与已知的规律具有相同形式时,可以用类比法直接给出结果。特别是当我们的数学知识还不能满足解题时,等效类比的方法就犹如神来之笔。
例3 如图3所示,将单刀双掷开关先合在1位置,当电容器充电完成后再将开关合在2位置,已知电容和电感分别为C和L,电源电动势为E,不计能量损失(看成理想LC振荡电路),从开关合在2位置开始计时。试求:
①振荡周期;
②电容器中电量q、电路中电流的表达式。
分析与解 设任意时刻电容器带电量为q,回路电流为i,由于回路无电阻,故有:LΔi/Δt+q/C=0。如果我们将q比作位移,将电流i(i=Δq/Δt)比作速度,Δi/Δt(自感电动势)比作加速度,则上式可以看成简谐振动的动力学方程(ma+kx=0)。借助图4所示参考圆,我们很容易写出简谐振动的解(即位移、速度、加速度表达式):
x=Acos(ωt+φ0),
v=-Aωsin(ωt+φ0),
a=-Aω2cos(ωt+φ0)。
故a=-ω2 x。
这就是电容器中电量q和电路中电流i的表达式。
四、等效变换
等效变换可以将一个物理问题变换为较简单直观的常见问题处理,例如力学中的参照系等效变换、电学中的等效电路、实验中将不便测量的量等效变化为容易测量的量来测量(如螺旋测微器、光杠杆)等。
例4 如图5所示,劲度系数为k的轻弹簧一端固定一个质量为m的小球,小球置于水平面上,弹簧竖直并且处于自然伸长状态,现在使自由端以速度v竖直向上运动,求弹簧的最大伸长量x。
分析与解 选竖直向上以速度v运动的物体作为参考系,则小球刚离开地面时速度为v,方向竖直向下,此时弹簧伸长 ,然后小球向下做加速度增大的减速运动,到最低点时速度为零,取最低点为零势能面,由机械能守恒定律有:
本题通过等效变换参考系,将复杂动力学的问题变化成简单的能量守恒问题,使得问题的求解大大简化。
在物理解题时,等效法随处可见,只要我们勤于思考、善于总结,就一定能做到驾轻就熟,极大地提高自己的解题能力。
注:本文中所涉及到的图表、注解、公式等内容请以PDF格式阅读原文。