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自从上个世纪80年代中期放射性束流的出现以来，人们在远离稳定线区域发现了大量的非稳定核。弹性散射作为核反应的基本反应之一，是提取这些非稳定核与靶核之间的有效相互作用势（光学势）的重要实验手段。目前在实验上需要通过放射性束流来产生非稳定核，然而由于放射性束流强度很弱，探测手段很复杂，所以关于非稳定核的弹性散射实验还很少，这导致在非稳定核的直接反应实验和融合反应实验中，往往需要借助各种宏观的唯象系统光学势参数模型或者微观的模型来预测它们的光学势，但是根据这些理论模型预测的光学势有可能因为非稳定核的结构变化而不准确，因此需要用非稳定核的弹性散射实验来测量它们的弹性散射微分截面，提取它们的光学势。 本文介绍了用质子作为探针测量丰中子核23，25F和质子的弹性散射微分截面，提取它们的光学势的实验研究工作。实验是在日本理化学研究所新建立的大型装置RIBF上开展。实验的初级束流48Ca通过SRC加速到能量为345MeV/u，轰击在初级靶Be，产生碎片。碎片通过BigRIPS束流线进行筛选和粒子鉴别，得到23F和25F次级束流。实验中采用了4套MUST2望远镜测量反冲的质子。反应后的剩余核通过零度谱仪(ZDS)进行粒子鉴别。通过实验，我们首次重建了质子和23，25F的运动学关系谱和激发能谱，提取了它们的弹性散射微分截面。 本文结合实验测量得到的弹性散射微分截面数据以及已有的相互作用截面数据，利用光学模型理论计算，通过调整KD系统光学势参数，首次提取了23，25F和质子的光学势。根据实验得到的光学势，我们发现23，25F的光学势的虚部势阱深度要比Koning Delaroche的系统学的光学势深，实部的势阱深度要比KoningDelaroche的系统学的光学势浅，这表明了在高能区，23，25F和质子的相互作用过程中弹性散射反应道和非弹性散射的之间的耦合效应较强。这些耦合效应可能是由于23，25F的单中子分离能比较低，23，25F和质子的弹性散射反应道和其它直接核反应反应道发生耦合造成的。这些耦合效应导致系统的KD光学势参数在丰中子核区发生变化。 本次实验还通过ZDS选择反应后出射的剩余核，得到了23，25F和质子发生非弹性散射而被激发到它们的单、双中子分离能之上的非束缚能级。这些新能级的发现将会为以后用缺损质量法(Missing mass method)测量丰中子原子核的非束缚能级的实验提供重要的依据。