【摘 要】
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快速射电暴（FRBs）是一种无法解释其物理来源,持续时间短且异常明亮的瞬态射电脉冲。现在已经有数百个FRB是被报道,根据观测,其中大多数是一次性事件,只有25个被确定为重复事件,因此FRB可以被分为非重复暴和重复暴（如果在天空的同一位置检测到第二次爆发,则将FRB识别为重复暴）。在本文中,我们首先收集了2021年9月之前由不同无线电仪器探测到的21个重复的快速射电暴样本和571个非重复暴样本。利用
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快速射电暴（FRBs）是一种无法解释其物理来源,持续时间短且异常明亮的瞬态射电脉冲。现在已经有数百个FRB是被报道,根据观测,其中大多数是一次性事件,只有25个被确定为重复事件,因此FRB可以被分为非重复暴和重复暴（如果在天空的同一位置检测到第二次爆发,则将FRB识别为重复暴）。在本文中,我们首先收集了2021年9月之前由不同无线电仪器探测到的21个重复的快速射电暴样本和571个非重复暴样本。利用Anderson-Darling检验,我们比较了重复、非重复和所有FRB的银河系外色散（DME）分布。我们的结果表明,两个子样本的DME是呈对数正态分布,而非重复暴的DME不遵循对数正态分布,并且根据Mann-Whitney-Wilcoxon检验,它们来自不同分布。此外,假设重复的FRB是普遍的和有代表性的,我们利用重复FRB的平均流量作为统计变量,得到了重复暴的强度分布函数（IDF）,其幂律指数为=1.10 ± 0.14,这与Li et al.（2017）[1]之前发现的16个非重复FRB的IDF一致。基于强度分布函数,我们预测世界上最大的单碟望远镜500米口径球面射电望远镜（FAST）在1000小时的观测周期内探测到大约3 ± 1个重复的FRB。基于上述重复和非重复FRB的统计,我们认为这两种FRB可能具有不同的宇宙学起源、空间分布和爆发环境。有趣的是,重复和非重复FRB的微分光度分布也可以很好地用一个折断幂律函数来描述,具有相同的幂律指数为-1.4。目前还仍然不清楚FRBs物理起源,对固有红移分布和能量函数的研究可能有助于我们揭示FRBs的潜在起源。因此我们使用来自The first CHIME/FRB catalogue的样本,应用Lynden-Bell’s C-方法研究FRBs的红移分布、形成率和能量函数。我们将FRBs的能量的强红移演化参数化为E（z）=E0（1+z）k,其中z是FRBs的红移,我们用非参数τ统计方法得到k=5.23。在去除红移演化之后,本地能量函数暗端为Ψ（E0）∝E0-0.38±0.01和亮端为Ψ（E0）∝E0-2.01±0.12。对于CHIME样品,我们发现,当z＜0.84时,形成率演化为ρ（z）=（1+z）-4.62±1.00;当z≥0.84时,形成率演化为ρ（z）=（1+z）-3.74±0.67。我们还发现,在z～0.43之前,FRBs形成率的演化比恒星形成率快得多,并且在所有红移范围内,形成率都迅速下降,这与恒星形成率明显不同。因此,我们认为FRB最有可能起源于老年群体（如年老中子星和黑洞）。
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